Гк ст 317 1: ГК РФ Статья 317.1. Проценты по денежному обязательству / КонсультантПлюс

Содержание

Ст. 317.1 ГК РФ с Комментариями 2020-2021 года (новая редакция с последними изменениями)

1. В случаях, когда законом или договором предусмотрено, что на сумму денежного обязательства за период пользования денежными средствами подлежат начислению проценты, размер процентов определяется действовавшей в соответствующие периоды ключевой ставкой Банка России (законные проценты), если иной размер процентов не установлен законом или договором.

2. Условие обязательства, предусматривающее начисление процентов на проценты, является ничтожным, за исключением условий обязательств, возникающих из договоров банковского вклада или из договоров, связанных с осуществлением сторонами предпринимательской деятельности.

Комментарий к Ст. 317.1 ГК РФ

В июне 2015 года в Гражданском кодексе РФ появилась новая статья 317.1, которая вносит определённые изменения в основы обязательственного права России, в частности, определяет проценты по денежному обязательству.

Бесплатная юридическая консультация по телефонам:

Информация о внесённых поправках в первую очередь будет интересна представителям бизнеса, то есть коммерческим организациям, которые практически всю свою деятельность фиксируют гражданско-правовыми соглашениями.

Теперь им нужно быть внимательней при оформлении договорных отношений, поскольку ст. 317.1 устанавливает директиву, которая гласит, что:

Кредитор по денежному обязательству вправе взимать с должника проценты на сумму задолженности за время пользования денежными средствами.

Величина процентов определяется действующей в соответствующие периоды ставкой рефинансирования Банка России.

Это правило действительно при условии, что сторонами не определён размер процентов отдельно в соглашении.

Положение, которым стороны предусматривают начисление процентов на проценты, является ничтожным за некоторыми исключениями, изложенными в следующем пункте.

Проценты на проценты начисляются в процессе реализации договоров банковских вкладов и соглашений, регламентирующих платёжные обязательства участников предпринимательского сегмента.

На какие аспекты нововведения нужно обратить внимание?

Разница между ст. 317.1 и ст. 395 ГК РФ. Предполагается, что первая статья регламентирует правоотношения, в которых отсутствуют нарушения условий договора и закона. Вторая же устанавливает ответственность сторон сделки за неправомерное пользование средствами. Отсутствие прямых указаний даёт возможность кредиторам взыскивать проценты по обеим статьям.

Оговорка о неприменении нормы теперь должна присутствовать в каждом соглашении. В ином случае у контрагента появляется реальный шанс законно истребовать с партнёра проценты за пользование, к примеру, авансом перечисленным субъекту хозяйствования для целей, способствующих исполнению обязательства.

Пока нет авторитетных комментариев к новой статье закона, юристам коммерческих предприятий следует очень осторожно составлять соглашения. Необходимо учитывать не только гражданско-правовые последствия, но и возможные санкции органов налоговой инспекции.

Ст. 317.1 Гражданского кодекса РФ, по сути, устанавливает презумпцию возмездности любой финансовой обязанности в договорных процессах коммерческих структур.

При этом норма нуждается в конкретизации со стороны субъектов законотворчества, поскольку в процессе практической реализации уже возникло много ситуаций, когда отсутствует возможность правильного понимания её применения в различных обстоятельствах.

Новая редакция ст. 317.1 ГК РФ

С 1 июня 2015 года до 1 августа 2016 года, согласно ст. 317.1 ГК РФ, по денежному обязательству, сторонами которого являются коммерческие организации, автоматически начислялись проценты на сумму долга за период пользования денежными средствами, если иное не предусмотрено законом или договором. Как разъяснил Верховный суд Российской Федерации в Постановлении Пленума Верховного Суда РФ от 24.03.2016 N 7 «О применении судами некоторых положений Гражданского кодекса Российской Федерации об ответственности за нарушение обязательств» положения Гражданского кодекса Российской Федерации в измененной Законом N 42-ФЗ редакции, например, статья 317.1 ГК РФ, не применяются к правам и обязанностям, возникшим из договоров, заключенных до дня вступления его в силу (до 1 июня 2015 года).

В своих письмах Минфин России, например, в письме от 09.12.2015 N 03-03-РЗ/67486, разъяснил, что, в случае, если в договоре, на основании которого возникло денежное обязательство, отсутствует порядок начисления процентов, по такому обязательству у кредитора по умолчанию возникает право требования к должнику в размере законных процентов. Данные суммы отражаются в составе доходов (расходов) у кредитора и должника соответственно. В случае указания в договоре на неприменение статьи 317.1 ГК РФ ни данные требования, ни доходы (расходы) не возникают. Этот период пока налоговая инспекция не проверяла, судебной практики нет. Поэтому по договорам, заключенным в период с 1 июня 2015 года до 1 августа 2016 года, в том числе, и во избежание налоговых рисков многие писали о том, что законные проценты, установленные ст. 317.1 НК РФ, не применяются.

Но с 1 августа 2016 года, со вступлением в силу Федерального закона от 03.07.2016 N 315-ФЗ, редакция статьи 317.1 ГК РФ поменялась: «в случаях, когда законом или договором предусмотрено, что на сумму денежного обязательства за период пользования денежными средствами подлежат начислению проценты». Таким образом, если это не предусмотрено договором, то на сумму денежного обязательства не начисляются законные проценты, следовательно, доходов (расходов) у кредитора (должника) не возникает.

Но в своей практике я постоянно сталкиваюсь с тем, что во вновь заключаемых договорах по-прежнему содержится фраза об исключении законных процентов. Причем это имеет массовый характер.

Коллеги, что Вы об этом думаете? Исключают проценты по привычке или я что-то пропустила и, несмотря на новую редакцию ст. 317.1 ГК РФ, остаются какие-то риски и по-прежнему необходимо исключать законные проценты договором?

Статья 317. Валюта денежных обязательств

1. Денежные обязательства должны быть выражены в рублях (статья 140).

2. В денежном обязательстве может быть предусмотрено, что оно подлежит оплате в рублях в сумме, эквивалентной определенной сумме в иностранной валюте или в условных денежных единицах (экю, «специальных правах заимствования» и др.). В этом случае подлежащая уплате в рублях сумма определяется по официальному курсу соответствующей валюты или условных денежных единиц на день платежа, если иной курс или иная дата его определения не установлены законом или соглашением сторон.

3. Использование иностранной валюты, а также платежных документов в иностранной валюте при осуществлении расчетов на территории Российской Федерации по обязательствам допускается в случаях, в порядке и на условиях, определенных законом или в установленном им порядке.

Комментарий к ст. 317 ГК РФ

1. Комментируемая статья разграничивает категории валюты долга (валюты, в которой обязательство выражено) и валюты платежа (валюты, в которой обязательство должно быть оплачено).

2. В качестве общего правила п. 1 комментируемой статьи устанавливает, что валютой долга должна выступать национальная валюта — рубль.

Вместе с тем п. 2 комментируемой статьи допускает исчисление суммы денежного обязательства в иностранной валюте, а также в условных денежных единицах. Таким образом, законодатель по общему правилу оставляет на усмотрение сторон возможность использования иностранной валюты в качестве валюты долга с тем, однако, условием, что валютой платежа по такому обязательству будет национальная валюта.

Законом могут устанавливаться исключения из этого правила. Так, п. 2 ст. 10 Закона о защите прав потребителей предписывает определение цены товаров (работ, услуг) исключительно в рублях.

3. В случае, когда в договоре денежное обязательство выражено в иностранной валюте без указания о его оплате в рублях, судебно-арбитражная практика рассматривает такое договорное условие как предусмотренное п. 2 комментируемой статьи, если только при толковании договора в соответствии с правилами ст. 431 ГК суд не придет к иному выводу (абз. 2 п. 3 письма ВАС N 70).

4. При использовании в качестве валюты долга иностранной валюты (условных денежных единиц) подлежащая уплате в рублях сумма определяется по официальному курсу соответствующей валюты (условных денежных единиц) на день фактического платежа. Под официальным курсом понимается отношение (курс) этих валют (единиц) к рублю, устанавливаемое Банком России (см. Положение ЦБ РФ от 18 апреля 2006 г. N 286-П «Об установлении и опубликовании Центральным банком РФ официальных курсов иностранных валют по отношению к рублю» (Вестник Банка России. 2006. N 24)).

Если ЦБ не устанавливает курс иностранной валюты (условной денежной единицы) к рублю, должны использоваться данные о курсе этой валюты (единицы), устанавливаемом уполномоченным органом (банком) соответствующего государства или международной организацией к одной из иностранных валют (условных денежных единиц), котируемых ЦБ (п. 13 письма ВАС N 70).

5. На основании п. 2 комментируемой статьи стороны вправе своим соглашением установить собственный курс пересчета иностранной валюты (условной денежной единицы) как валюты долга в рубли или предусмотреть порядок (в том числе дату) определения такого курса.

При отсутствии такого соглашения, а равно в случае непредставления доказательств существования подобного специального курса и (или) порядка определения его размера подлежит применению официальный курс ЦБ.

6. Условие об оплате денежного обязательства в рублях в сумме, эквивалентной определенной сумме в иностранной валюте (условных денежных единицах), может быть установлено законом или соглашением сторон не только в договорных, но и во внедоговорных обязательствах (п. 7 письма ВАС N 70).

7. Иностранная валюта (условные денежные единицы) может использоваться не только в качестве валюты долга, но и как валюта платежа. Однако если к первому случаю закон относится достаточно лояльно, то в отношении второго устанавливает серьезные ограничения. В силу п. 3 комментируемой статьи такое использование допускается лишь в случаях, порядке и на условиях, которые определены законом или в установленном им порядке (см. ст. 140 и коммент. к ней).

Видимо, учитывая современные жизненные реалии, судебно-арбитражная практика пытается смягчить жесткость комментируемой нормы и валютного законодательства (даже в ущерб правилам формальной логики). Для случая, когда договором предусмотрено, что и валютой долга, и валютой платежа является иностранная валюта, однако в силу правил валютного законодательства данное обязательство не может быть исполнено в иностранной валюте, Президиум ВАС рекомендует арбитражным судам рассматривать такое договорное условие, как предусмотренное п. 2 комментируемой статьи, если только при толковании договора в соответствии с правилами ст. 431 ГК суд не придет к иному выводу (абз. 3 п. 3 письма ВАС N 70).

Кроме того, по мнению Президиума ВАС, признание недействительным условия договора, в котором денежное обязательство выражено в иностранной валюте, не влечет признания недействительным договора в целом, если можно предположить, что договор был бы заключен и без этого условия.

8. Практика судов общей юрисдикции по рассматриваемому вопросу достаточно своеобразна. Так, по одному из дел Судебная коллегия по гражданским делам ВС отказалась признать ничтожным договор займа в части суммы займа, выданной в иностранной валюте. При этом в качестве аргументации подобной позиции было указано следующее. Поскольку «действующим законодательством не исключается возможность нахождения в собственности граждан иностранной валюты и собственнику принадлежат право владения, пользования и распоряжения своим имуществом (ст. ст. 141, 209, 213 ГК), при условии соблюдения предъявляемых к сделке требований производство расчетов в иностранной валюте либо указание в договоре на возможность расчетов таким способом само по себе не свидетельствует о ничтожности сделки» (Обзор судебной практики Верховного Суда РФ за III квартал 2002 г. (Бюллетень ВС. 2003. N 3)).

Приведенную мотивировку трудно комментировать. Безусловно, ненормальной является ситуация, при которой государство не принимает должных мер по обеспечению стабильности национальной валюты, что вынуждает субъектов гражданского права к использованию в качестве средства платежа иностранной валюты. Однако, преследуя благую цель легализации фактически существующих отношений, ВС вышел за пределы своей компетенции и, по сути, создал новую норму права.

Судебная практика по статье 317 ГК РФ

Определение Судебной коллегии по гражданским делам Верховного Суда Российской Федерации от 28.05.2019 N 5-КГ19-55

В силу пункта 2 статьи 317 Гражданского кодекса Российской Федерации в денежном обязательстве может быть предусмотрено, что оно подлежит оплате в рублях в сумме, эквивалентной определенной сумме в иностранной валюте или в условных денежных единицах. В этом случае подлежащая уплате в рублях сумма определяется по официальному курсу соответствующей валюты или условных денежных единиц на день платежа, если иной курс или иная дата его определения не установлены законом или соглашением сторон.

Определение Конституционного Суда РФ от 25.06.2019 N 1717-О

Как отметил Конституционный Суд Российской Федерации в Определении от 6 октября 2008 года N 738-О-О, поскольку арбитражное процессуальное законодательство определяет порядок судопроизводства в арбитражных судах и не регулирует отношения по возмещению убытков одной из сторон материально-правового спора, установление в части 1 статьи 183 АПК Российской Федерации — в исключение из общего правила — упрощенного порядка возмещения финансовых потерь при длительной невыплате присужденных судом денежных средств служит лишь дополнительной гарантией, направленной на обеспечение защиты прав взыскателя, и не препятствует возможности возмещения таких финансовых потерь по правилам, предусмотренным нормами материального права, в частности путем предъявления самостоятельного требования о применении способа защиты от убытков из-за инфляции в зависимости от вида спорного правоотношения (пункт 2 статьи 317, статьи 393, 394, 395 ГК Российской Федерации и др.).

Определение Судебной коллегии по гражданским делам Верховного Суда Российской Федерации от 25.06.2019 N 23-КГ19-3

Иностранная валюта и валютные ценности могут быть предметом договора займа на территории Российской Федерации с соблюдением правил статей 140, 141 и 317 ГК РФ (пункт 2 статьи 807).
Согласно пункту 2 статьи 317 ГК РФ в денежном обязательстве может быть предусмотрено, что оно подлежит оплате в рублях в сумме, эквивалентной определенной сумме в иностранной валюте или в условных денежных единицах (экю, «специальных правах заимствования» и др.). В этом случае подлежащая уплате в рублях сумма определяется по официальному курсу соответствующей валюты или условных денежных единиц на день платежа, если иной курс или иная дата его определения не установлены законом или соглашением сторон.

Определение Верховного Суда РФ от 06.09.2019 N 305-ЭС19-11113 по делу N А40-64793/2018

Отменяя решение и отказывая в иске, суд апелляционной инстанции в порядке статьи 431 Гражданского кодекса Российской Федерации протолковал пункт 3.3 договора, руководствовался статьями 309, 310, 317, пунктом 2 статьи 424, пунктом 1 статьи 452, пунктом 1 статьи 516 Гражданского кодекса Российской Федерации, постановлением Пленума Верховного Суда Российской Федерации от 22.11.2016 N 54 «О некоторых вопросах применения общих положений Гражданского кодекса Российской Федерации об обязательствах и их исполнении» и исходил из того, что обязательства по оплате товара исполнены ответчиком надлежащим образом, в договоре порядок перерасчета цены товара не определен, протокол согласования цены в связи с изменением курса валют сторонами не подписан, а изменение истцом в одностороннем порядке согласованной сторонами стоимости товара не соответствует условиям договора.

Определение Судебной коллегии по гражданским делам Верховного Суда Российской Федерации от 17.09.2019 N 5-КГ19-127

В пункте 37 постановления Пленума Верховного Суда Российской Федерации от 22 ноября 2016 г. N 54 «О некоторых вопросах применения общих положений Гражданского кодекса Российской Федерации об обязательствах и их исполнении» разъяснено, что, по смыслу статьи 319 Гражданского кодекса Российской Федерации, под упомянутыми в ней процентами понимаются проценты, являющиеся платой за пользование денежными средствами (например, статьи 317, 809, 823 Гражданского кодекса Российской Федерации). Проценты, являющиеся мерой гражданско-правовой ответственности, например проценты, предусмотренные статьей 395 Гражданского кодекса Российской Федерации, к указанным в статье 319 Гражданского кодекса Российской Федерации процентам не относятся и погашаются после суммы основного долга.

Апелляционное определение Судебной коллегии по административным делам Верховного Суда Российской Федерации от 16.10.2019 N 117-АПА19-7

Довод заявителя жалобы о применении нормы ст. 317 Гражданского кодекса Российской Федерации не может быть принят, поскольку оспариваемые нормы установлены нормативными актами субъекта РФ в соответствии с требованиями закона.
Руководствуясь статьями 309, 310 и 311 Кодекса административного судопроизводства Российской Федерации, Судебная коллегия по административным делам Верховного Суда Российской Федерации

Определение Конституционного Суда РФ от 30.09.2019 N 2397-О

Нарушение своих прав, гарантированных статьями 1, 4, 7 (часть 1), 15 (части 4), 17, 18, 19 (части 1 и 2), 34 (часть 1), 35 (части 1 — 3), 45, 46 (часть 1) и 55 (часть 3) Конституции Российской Федерации, заявители усматривают также в том, что оспариваемые положения статей 317 и 421 ГК Российской Федерации, а также статьи 10 Закона Российской Федерации «О защите прав потребителей» исключают применение к правоотношениям, связанным с оказанием микрофинансовыми организациями гражданам финансовых услуг, положений Закона Российской Федерации «О защите прав потребителей», предусматривающих право потребителя на получение информации об оказываемых ему услугах, обеспечивающей возможность их правильного выбора, а также не гарантируют реализацию прав граждан — потребителей указанных услуг на судебную защиту.

Определение Конституционного Суда РФ от 30.09.2019 N 2398-О

ПОЛОЖЕНИЯМИ СТАТЕЙ 317 И 421 ГРАЖДАНСКОГО КОДЕКСА РОССИЙСКОЙ
ФЕДЕРАЦИИ И СТАТЬИ 10 ЗАКОНА РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ «О ЗАЩИТЕ
ПРАВ ПОТРЕБИТЕЛЕЙ»
Конституционный Суд Российской Федерации в составе Председателя В.Д. Зорькина, судей К.В. Арановского, А.И. Бойцова, Н.С. Бондаря, Г.А. Гаджиева, Ю.М. Данилова, Л.М. Жарковой, С.М. Казанцева, С.Д. Князева, А.Н. Кокотова, Л.О. Красавчиковой, С.П. Маврина, Н.В. Мельникова, Ю.Д. Рудкина, В.Г. Ярославцева,

Определение Верховного Суда РФ от 02.12.2019 N 305-ЭС19-21569 по делу N А40-189676/2016

Принимая обжалуемый судебный акт, суд апелляционной инстанции, руководствуясь положениями статей 309, 310, 317, 330 Гражданского кодекса Российской Федерации, исследовав и оценив в порядке статьи 71 АПК РФ представленные в дело доказательства, в том числе установленные при рассмотрении дела N А40-191686/2017 и N А40-23752/2013 обстоятельства, установив факт нарушения обществом обязательств по инвестиционному контракту, пришел к выводу о наличии правовых оснований для удовлетворения первоначальных исковых требований. Отказывая в удовлетворении встречного иска, суд исходил из того, что плата инвестиционного взноса и арендной платы предусмотрена разными договорами и в разных целях.

Определение Верховного Суда РФ от 06.12.2019 N 307-ЭС19-22163 по делу N А05-12858/2018

При установленной договором от 01.09.2014 N ИМ-25/092014 цены на товар в евро суды правомерно применили к расчетам за товар правило пункта 2 статьи 317 Гражданского кодекса Российской Федерации.
Признание излишне уплаченных за товар денежных средств не подлежащими возврату по правилу пункта 4 статьи 1109 Гражданского кодекса Российской Федерации при наличии договора недопустимо.

Определение Верховного Суда РФ от 19.02.2019 N 305-ЭС19-1367 по делу N А40-212340/2017

Оценив доказательства по делу в соответствии со статьей 71 АПК РФ, приняв во внимание пункт 7.1 Стандартных условий и разделы Е, K, L, M Главного приложения лицензионного соглашения, пункт 7.6 лицензионного соглашения, учитывая не представление ответчиком доказательств уплаты лицензионных платежей, руководствуясь статьями 309, 317, 395, 1233, 1235 Гражданского кодекса Российской Федерации, признав расчет размера задолженности и неустойки обоснованным, суды первой и апелляционной инстанций пришли к выводу о наличии оснований для удовлетворения иска.

Статья 317.1 ГК РФ. Проценты по денежному обязательству

Гражданский кодекс Российской Федерации:

Статья 317.1 ГК РФ. Проценты по денежному обязательству

Вернуться к оглавлению документа: Гражданский кодекс РФ Часть 1 в действующей редакции

Комментарии к статье 317.1 ГК РФ, судебная практика применения

Обращаем внимание, что в предыдущий период до 01.08.2016 года пункт 1 статьи 317.1 ГК РФ был изложен в следующей редакции:

1. Если иное не предусмотрено законом или договором, кредитор по денежному обязательству, сторонами которого являются коммерческие организации, имеет право на получение с должника процентов на сумму долга за период пользования денежными средствами. При отсутствии в договоре условия о размере процентов их размер определяется ставкой рефинансирования Банка России, действовавшей в соответствующие периоды (законные проценты).

Разъяснения Пленума ВС РФ 2016:

В п. 33 Постановления Пленума Верховного Суда РФ от 22.11.2016г. № 54 «О некоторых вопросах применения общих положений Гражданского кодекса РФ об обязательствах и их исполнении» содержатся следующие разъяснения:

Проценты за пользование деньгами и «проценты на проценты» (сложные проценты)

При просрочке уплаты суммы основного долга на эту сумму подлежат начислению как проценты, являющиеся платой за пользование денежными средствами (например, проценты, установленные пунктом 1 статьи 317.1, статьями 809, 823 ГК РФ), так и проценты, являющиеся мерой гражданско-правовой ответственности (например, проценты, установленные статьей 395 ГК РФ).

При этом в соответствии с пунктом 2 статьи 317.1 ГК РФ по общему правилу не допускается начисление предусмотренных законом или договором процентов, являющихся платой за пользование денежными средствами, на такие же проценты за предыдущий срок (сложные проценты), за исключением обязательств, возникающих из договоров банковского вклада или из договоров, связанных с осуществлением их сторонами предпринимательской деятельности. Однако, если иное не установлено законом или договором, за просрочку уплаты процентов, являющихся платой за пользование денежными средствами, кредитор вправе требовать уплаты неустойки или процентов, предусмотренных статьей 395 ГК РФ.

В п. 53 Постановления Пленума Верховного Суда РФ от 24.03.2016 N 7 «О применении судами некоторых положений Гражданского кодекса Российской Федерации об ответственности за нарушение обязательств» содержатся следующие разъяснения:

Проценты по ст. 317.1 ГК РФ — это плата за пользование деньгами, а проценты по ст. 395 ГК РФ — мера ответственности

В отличие от процентов, предусмотренных пунктом 1 статьи 395 ГК РФ, проценты, установленные статьей 317.1 ГК РФ, не являются мерой ответственности, а представляют собой плату за пользование денежными средствами. В связи с этим при разрешении споров о взыскании процентов суду необходимо установить, является требование истца об уплате процентов требованием платы за пользование денежными средствами (статья 317.1 ГК РФ) либо требование заявлено о применении ответственности за неисполнение или просрочку исполнения денежного обязательства (статья 395 ГК РФ). Начисление с начала просрочки процентов по статье 395 ГК РФ не влияет на начисление процентов по статье 317.1 ГК РФ.

последние изменения и поправки, судебная практика

СТ 317.1 ГК РФ

Комментарий к Ст. 317.1 Гражданского кодекса РФ

1. В комментируемой статье (в редакции ФЗ от 03.07.2016 N 315-ФЗ) закреплено право кредитора по денежному обязательству на получение с должника процентов на сумму денежного обязательства за период пользования денежными средствами.

При практическом применении норм данной статьи необходимо учесть ряд следующих нюансов:

1) указанным правом кредитор может воспользоваться только в том случае, если соответствующие положения предусмотрены законом или договором;

2) размер процентов, начисляемых на сумму денежного обязательства, должен определяться в законе или договоре. В противном случае размер процентов определяется действовавшей в соответствующие периоды ключевой ставкой Банка России (законные проценты).

В п. 53 Постановления от 24.03.2016 N 7 «О применении судами некоторых положений Гражданского кодекса Российской Федерации об ответственности за нарушение обязательств» Пленум ВС РФ отметил, что в отличие от процентов, предусмотренных п. 1 ст. 395 ГК РФ, проценты, установленные комментируемой статьей 317.1 ГК РФ, не являются мерой ответственности, а представляют собой плату за пользование денежными средствами. В связи с этим при разрешении споров о взыскании процентов суду необходимо установить, является требование истца об уплате процентов требованием платы за пользование денежными средствами (ст. 317.1 ГК РФ) либо требование заявлено о применении ответственности за неисполнение или просрочку исполнения денежного обязательства (ст. 395 ГК РФ). Начисление с начала просрочки процентов по ст. 395 ГК РФ не влияет на начисление процентов по ст. 317.1 Гражданского кодекса РФ.

2. Пункт 2 комментируемой статьи по общему правилу закрепляет ничтожность условия обязательства, предусматривающего начисление процентов на проценты, устанавливая при этом исключение для обязательств, возникающих из:

а) договоров банковского вклада;

б) договоров, связанных с осуществлением сторонами предпринимательской деятельности.

изменения в ст 317.1 ГК РФ

Упущенная выгода — это один убытков в гражданском праве. Рассматриваются особенности взыскания, доказывания и методики расчета в арбитражной практике

Читать статью

Комментарий к проекту постановления пленума ВАС РФ о последствиях расторжения договора

Читать статью

Комментарий к постановлению пленума ВАС РФ о возмещении убытков лицами, входящими в состав органов юридического лица.

Читать статью

О способах защиты бизнеса и активов, прав и интересов собственников (бенефициаров) и менеджмента. Возможные варианты структуры бизнеса и компаний, участвующих в бизнесе

Читать статью

Дробление бизнеса – одна из частных проблем и постоянная тема в судебной практике. Уход от налогов привлекал и привлекает внимание налоговых органов. Какие ошибки совершаются налогоплательщиками и могут ли они быть устранены? Читайте материал на сайте

Читать статью

Привлечение к ответственности бывших директоров, учредителей, участников обществ с ограниченной ответственностью (ООО). Условия, арбитражная практика по привлечению к ответственности, взыскания убытков

Читать статью

АСК НДС-2 – объект пристального внимания. Есть желание узнать, как она работает, есть ли способы ее обхода, либо варианты минимизации последствий ее применения. Поэтому мы разобрали некоторые моменты с ней связанные

Читать статью

Срывание корпоративной вуали – вариант привлечения контролирующих лиц к ответственности. Без процедуры банкротства. Подходит для думающих и хорошо считающих кредиторов в ситуации взыскания задолженности

Читать статью

Общество с ограниченной ответственностью с двумя участниками: сложности принятия решений и ведения хозяйственной деятельности общества при корпоративном конфликте, исключение участника, ликвидация общества. Равное и неравное распределение долей.

Читать статью

Структурирование бизнеса является одним из необходимых инструментов для бизнеса и его бенефициаров с целью создания условий налоговой безопасности при ведении предпринимательской деятельности. Подробнее на сайте юрфирмы «Ветров и партнеры».

Читать статью

Статья 317 ГК РФ с комментариями — Валюта денежных обязательств

1. Денежные обязательства должны быть выражены в рублях (статья 140).

Комментарий к статье 317 Гражданского Кодекса РФ

Однократная доза живого аттенуированного вируса HSV-1, удаленного гликопротеином K (gK), защищает мышей от летального вагинального заражения HSV-1 и HSV-2 и вызывает длительные иммунные ответы Т-клеточной памяти | Virology Journal

Долан А., Джеймисон Ф. Е., Каннингем С., Барнетт BC, МакГеоч Д. Д.: Последовательность генома вируса простого герпеса 2 типа. J. Virol. 1998, 72: 2010-2021.

PubMed CAS PubMed Central Google Scholar

Usatine RP, Tinitigan R: Негенитальный вирус простого герпеса. Я семейный врач. 2010, 82: 1075-1082.

PubMed Google Scholar

Дэвид А.Т., Багиан А., Фостер Т.П., Чулженко В.Н., Кусулас К.Г. Гликопротеин К (gK) вируса простого герпеса типа 1 (ВПГ-1) необходим для распространения вируса по роговице и нейроинвазивности. Curr Eye Res. 2008, 33: 455-467. 10.1080 / 02713680802130362.

PubMed CAS Статья Google Scholar

Гупта Р., Уоррен Т., Уолд А: Генитальный герпес. Ланцет. 2007, 370: 2127-2137. 10.1016 / S0140-6736 (07) 61908-4.

PubMed Статья Google Scholar

Mertz GJ, Rosenthal SL, Stanberry LR: Является ли вирус простого герпеса типа 1 (HSV-1) в настоящее время более распространенным, чем HSV-2, в первых эпизодах генитального герпеса ?. Sex Transm Dis. 2003, 30: 801-802. 10.1097 / 01.OLQ.0000093080.55201.D1.

PubMed Статья Google Scholar

Робертс К.М., Пфистер Дж. Р., Спир С. Дж.: Увеличение доли вируса простого герпеса типа 1 как причины генитальной герпетической инфекции у студентов колледжа. Sex Transm Dis. 2003, 30: 797-800. 10.1097 / 01.OLQ.0000092387.58746.C7.

PubMed Статья Google Scholar

Перейра В.С., Мойзейс Р.Н., Фернандес Т.А., Араужо Дж. М., Мейснер Р. В., Фернандес СП. Вирус простого герпеса 1 типа является основной причиной генитального герпеса у женщин в Натале, Бразилия.Eur J Obstet Gynecol Reprod Biol. 2012, 161: 190-193. 10.1016 / j.ejogrb.2011.12.006.

PubMed Статья Google Scholar

Пеллет П.Е., Ройзман Б.: Семейство herpesviridae: краткое введение. Вирусология Филдса. Том 2. Под редакцией: Филдс Б.Н., Книп Д.М., Хоули П.М. 2007, Филадельфия: Wolters Kluwer Health / Lippincott Williams & Wilkins, 2480-2499. 5

Google Scholar

Fisman DN, Lipsitch M, Hook EW, Goldie SJ: Прогноз будущих масштабов и затрат на эпидемию генитального герпеса 2 типа в Соединенных Штатах. Sex Transm Dis. 2002, 29: 608-622. 10.1097 / 00007435-200210000-00008.

PubMed Статья Google Scholar

10.

Koelle DM, Corey L: Последние достижения в иммунобиологии вируса простого герпеса и исследованиях вакцин. Clin Microbiol Rev.2003, 16: 96-113. 10.1128 / CMR.16.1.96-113.2003.

PubMed CAS PubMed Central Статья Google Scholar

11.

Roth K, Ferreira VH, Kaushic C: Вакцина против HSV-2: Текущее состояние и понимание разработки вакцины, нацеленной на защиту слизистой оболочки половых органов. Microb Pathog. 2013, 58: 45-54.

PubMed CAS Статья Google Scholar

12.

Рупп Р., Бернштейн Д.И.: Потенциальное воздействие профилактической вакцины от простого герпеса.Мнение эксперта Emerg Drugs. 2008, 13: 41-52. 10.1517 / 14728214.13.1.41.

PubMed CAS Статья Google Scholar

13.

Dropulic LK, Cohen JI: Проблема разработки вакцины против вируса простого герпеса 2. Экспертные ревакцины. 2012, 11: 1429-1440. 10.1586 / erv.12.129.

PubMed CAS PubMed Central Статья Google Scholar

14.

Belshe RB, Leone PA, Bernstein D.I., Wald A, Levin MJ, Stapleton JT, Gorfinkel I, Morrow RL, Ewell MG, Stokes-Riner A, et al: Результаты исследования эффективности простого герпеса. вакцина.N Engl J Med. 2012, 366: 34-43. 10.1056 / NEJMoa1103151.

PubMed CAS PubMed Central Статья Google Scholar

15.

Хрупкий Е.Е., Ван Ф., Любински Дж. М., Бунте Р. М., Фридман Н. М.: Репликационно-компетентная, дефектная по нейронному распространению, живая аттенуированная вакцина вируса простого герпеса типа 1. J Virol. 2008, 82: 8431-8441. 10.1128 / JVI.00551-08.

PubMed CAS PubMed Central Статья Google Scholar

16.

Awasthi S, Zumbrun EE, Si H, Wang F, Shaw CE, Cai M, Lubinski JM, Barrett SM, Balliet JW, Flynn JA и др .: Живой аттенуированный мутант с делецией гликопротеина E вируса простого герпеса 2 в качестве кандидата на вакцину, дефектный по распространение нейронов. J Virol. 2012, 86: 4586-4598. 10.1128 / JVI.07203-11.

PubMed CAS PubMed Central Статья Google Scholar

17.

Причард М.Н., Кайвар Р., Джекман В.Т., Квенель Д.К., Коллинз Д.И., Керн Е.Р., Кембл Г.М., Спете Р.Р.: Оценка AD472, живой аттенуированной вакцины рекомбинантного вируса простого герпеса типа 2 на морских свинках.Вакцина. 2005, 23: 5424-5431. 10.1016 / j.vaccine.2005.02.028.

PubMed CAS PubMed Central Статья Google Scholar

18.

ван Линт А.Л., Торрес-Лопес Э., Книп Д.М.: Иммунизация дефектным по репликации мутантом вируса простого герпеса 2 снижает инфекцию вируса простого герпеса 1 и предотвращает заболевания глаз. Вирусология. 2007, 368: 227-231. 10.1016 / j.virol.2007.08.030.

PubMed CAS PubMed Central Статья Google Scholar

19.

Dudek T, Mathews LC, Knipe DM: Нарушение гена U (L) 41 в мутанте 2 dl5-29 вируса простого герпеса увеличивает его иммуногенность и защитную способность на мышиной модели генитального герпеса. Вирусология. 2008, 372: 165-175. 10.1016 / j.virol.2007.10.014.

PubMed CAS PubMed Central Статья Google Scholar

20.

Хосино Ю., Песничак Л., Доуделл К.С., Лакайо Дж., Дудек Т., Книпе Д.М., Страус С.Е., Коэн Дж. И.: Сравнение иммуногенности и защитной эффективности вакцины против генитального герпеса-кандидатов вируса простого герпеса 2 дл 5-29 и дл5 -29-41L у мышей и морских свинок.Вакцина. 2008, 26: 4034-4040. 10.1016 / j.vaccine.2008.05.022.

PubMed CAS PubMed Central Статья Google Scholar

21.

Да Коста XJ, Моррисон Л.А., Книпе Д.М.: Сравнение различных форм мутантных вирусов простого герпеса, дефектных по репликации, в качестве вакцин на мышиной модели генитальной инфекции HSV-2. Вирусология. 2001, 288: 256-263. 10.1006 / viro.2001.1094.

PubMed CAS Статья Google Scholar

22.

Halford WP, Puschel R, Gershburg E, Wilber A, Gershburg S, Rakowski B: Живой аттенуированный вирус HSV-2 ICP0 обеспечивает от 10 до 100 раз большую защиту от генитального герпеса, чем вакцина на основе гликопротеина D-субъединицы. PLoS One. 2011, 6: e17748-10.1371 / journal.pone.0017748.

PubMed CAS PubMed Central Статья Google Scholar

23.

Ахрамеева Н.В., Чжан П., Сугияма Н., Бехар С.М., Яо Ф .: Разработка рекомбинантной вирусной вакцины против вируса простого герпеса 2 (HSV-2), экспрессирующей гликопротеин D, против HSV- 2 инфекции у мышей.J Virol. 2011, 85: 5036-5047. 10.1128 / JVI.02548-10.

PubMed CAS PubMed Central Статья Google Scholar

24.

Бранс Р., Ахрамеева Н.В., Яо Ф .: Профилактика заболевания вирусом простого генитального герпеса типа 1 и 2 у мышей, иммунизированных gD-экспрессирующим доминантно-отрицательным рекомбинантным ВПГ-1. J Invest Dermatol. 2009, 129: 2470-2479. 10.1038 / jid.2009.86.

PubMed CAS PubMed Central Статья Google Scholar

25.

Бранс Р., Яо Ф .: Иммунизация доминантно-отрицательным рекомбинантным вирусом простого герпеса (ВПГ) типа 1 защищает от генитального заболевания ВПГ-2 у морских свинок. BMC Microbiol. 2010, 10: 163-10.1186 / 1471-2180-10-163.

PubMed PubMed Central Статья Google Scholar

26.

Аугустинова Х., Хеллер Д., Яо Ф .: Доминантно-отрицательный рекомбинантный вирус простого герпеса типа 1 (ВПГ-1) CJ83193 может служить эффективной вакциной против инфекции ВПГ-1 дикого типа у мышей.J Virol. 2004, 78: 5756-5765. 10.1128 / JVI.78.11.5756-5765.2004.

PubMed CAS PubMed Central Статья Google Scholar

27.

Фостер Т.П., Альварес X, Кусулас К.Г.: Топология плазматической мембраны синцитиальных доменов гликопротеина K (gK) вируса простого герпеса типа 1: белок UL20 позволяет локализовать gK на поверхности клетки, но не gK-опосредованные клетки-к -cell Fusion. J Virol. 2003, 77: 499-510. 10.1128 / JVI.77.1.499-510.2003.

PubMed CAS PubMed Central Статья Google Scholar

28.

Фостер Т.П., Меланкон Дж. М., Бейнс Дж. Д., Кусулас К. Г.: Белок UL20 вируса простого герпеса 1 типа модулирует события слияния мембран во время морфогенеза цитоплазматического вириона и индуцированного вирусом слияния клеток. J Virol. 2004, 78: 5347-5357. 10.1128 / JVI.78.10.5347-5357.2004.

PubMed CAS PubMed Central Статья Google Scholar

29.

Foster TP, Melancon JM, Olivier TL, Kousoulas KG: гликопротеин K вируса простого герпеса типа 1 и белок UL20 взаимозависимы для внутриклеточного транспорта и локализации в транс-сети Гольджи. J Virol. 2004, 78: 13262-13277. 10.1128 / JVI.78.23.13262-13277.2004.

PubMed CAS PubMed Central Статья Google Scholar

30.

Melancon JM, Fulmer PA, Kousoulas KG: Функции белка UL20 вируса простого герпеса во внутриклеточном транспорте гликопротеина K (gK) и индуцированном вирусом слиянии клеток не зависят от функций UL20 в цитоплазматической оболочке вириона.Virol J. 2007, 4: 120-10.1186 / 1743-422X-4-120.

PubMed PubMed Central Статья Google Scholar

31.

Фостер Т.П., Чоульенко В.Н., Кусулас К.Г.: Функциональные и физические взаимодействия мембранного белка UL20 вируса простого герпеса 1 типа с гликопротеином К. Дж. Вирол. 2008, 82: 6310-6323. 10.1128 / JVI.00147-08.

PubMed CAS PubMed Central Статья Google Scholar

32.

Chowdhury S, Chouljenko VN, Nadheri M, Kousoulas KG: Амино-конец вируса простого герпеса типа 1 (HSV-1) Гликопротеин K (gK) необходим для входа вириона через парный иммуноглобулиноподобный рецептор типа 2 альфа ( PILRalpha). J Virol. 2013, 87: 3305-3313. 10.1128 / JVI.02982-12.

PubMed CAS PubMed Central Статья Google Scholar

33.

Чоулженко В.Н., Айер А.В., Чоудхури С., Чоулженко Д.В., Кусулас К.Г.: Аминоконец гликопротеина K (gK) вируса простого герпеса 1 типа модулирует gB-опосредованное вирус-индуцированное слияние клеток и выход вириона.J Virol. 2009, 83: 12301-12313. 10.1128 / JVI.01329-09.

PubMed CAS PubMed Central Статья Google Scholar

34.

Чоулженко В.Н., Айер А.В., Чоудхури С., Ким Дж., Кусулас К.Г. Белок UL20 вируса простого герпеса 1 типа и аминоконце гликопротеина К (gK) физически взаимодействуют с gB. J Virol. 2010, 84: 8596-8606. 10.1128 / JVI.00298-10.

PubMed CAS PubMed Central Статья Google Scholar

35.

Дэвид А.Т., Саид А., Чарльз А., Субраманиан Р., Чоулженко В.Н., Кусулас К.Г.: Мутант вируса простого герпеса 1 (McKrae), лишенный гена гликопротеина К, не может заразиться через аксоны нейронов и выйти из тел нейронных клеток. MBio. 2012, 3: e00144-00112-

Статья Google Scholar

36.

Mott KR, Chentoufi AA, Carpenter D, BenMohamed L, Wechsler SL, Ghiasi H: Роль гликопротеина K (gK) CD8 + Т-клеточного эпитопа вируса простого герпеса на репликацию вируса и патогенность.Инвестируйте Ophthalmol Vis Sci. 2009, 50: 2903-2912. 10.1167 / iovs.08-2957.

PubMed Статья Google Scholar

37.

Mott KR, Perng GC, Osorio Y, Kousoulas KG, Ghiasi H: рекомбинантный вирус простого герпеса типа 1, экспрессирующий две дополнительные копии gK, является более патогенным, чем вирус дикого типа для двух разных штаммов мышей. J Virol. 2007, 81: 12962-12972. 10.1128 / JVI.01442-07.

PubMed CAS PubMed Central Статья Google Scholar

38.

Ghiasi H, Cai S, Nesburn AB, Wechsler SL: Вакцинация гликопротеином K вируса простого герпеса типа 1 ухудшает выведение вируса из ганглиев тройничного нерва, что приводит к хронической инфекции. Вирусология. 1996, 224: 330-333. 10.1006 / viro.1996.0537.

PubMed CAS Статья Google Scholar

39.

Ghiasi H, Slanina S, Nesburn AB, Wechsler SL: Характеристика гликопротеина K вируса простого герпеса, экспрессируемого бакуловирусом.J Virol. 1994, 68: 2347-2354.

PubMed CAS PubMed Central Google Scholar

40.

Melancon JM, Luna RE, Foster TP, Kousoulas KG: gK вируса простого герпеса типа 1 требуется для индуцированного gB слияния клеток, вызванного вирусом, в то время как ни gB и gK, ни gB и UL20p не действуют избыточно в вирионе de -обертывание. J Virol. 2005, 79: 299-313. 10.1128 / JVI.79.1.299-313.2005.

PubMed CAS PubMed Central Статья Google Scholar

41.

Sancho D, Gomez M, Sanchez-Madrid F: CD69 — это иммунорегуляторная молекула, индуцируемая после активации. Trends Immunol. 2005, 26: 136-140. 10.1016 / j.it.2004.12.006.

PubMed CAS Статья Google Scholar

42.

Kaushic C, Ashkar AA, Reid LA, Rosenthal KL: Прогестерон увеличивает восприимчивость и снижает иммунный ответ на инфекцию генитального герпеса. J Virol. 2003, 77: 4558-4565. 10.1128 / JVI.77.8.4558-4565.2003.

PubMed CAS PubMed Central Статья Google Scholar

43.

Wang H, Davido DJ, Morrison LA: штамм McKrae HSV-1 является более нейроинвазивным, чем HSV-1 KOS после роговичной или вагинальной инокуляции мышам. Virus Res. 2013, 173: 436-440. 10.1016 / j.virusres.2013.01.001.

PubMed CAS PubMed Central Статья Google Scholar

44.

Chentoufi AA, Binder NR, Berka N, Durand G, Nguyen A, Bettahi I, Maillere B, BenMohamed L: бессимптомные человеческие CD4 + цитотоксические Т-клеточные эпитопы, идентифицированные из гликопротеина B вируса простого герпеса.J Virol. 2008, 82: 11792-11802. 10.1128 / JVI.00692-08.

PubMed CAS PubMed Central Статья Google Scholar

45.

Ким Й., Пономаренко Дж., Чжу З., Таманг Д., Ван П., Гринбаум Дж., Лундегаард С., Сетте А., Лунд О., Борн П. Е. и др.: Ресурс анализа базы данных иммунных эпитопов. Nucleic Acids Res. 2012, 40: W525-W530. 10.1093 / нар / гкс438.

PubMed CAS PubMed Central Статья Google Scholar

46.

Zammit DJ, Turner DL, Klonowski KD, Lefrancois L, Cauley LS: Остаточная презентация антигена после инфицирования вирусом гриппа влияет на активацию и миграцию Т-лимфоцитов CD8. Иммунитет. 2006, 24: 439-449. 10.1016 / j.immuni.2006.01.015.

PubMed CAS PubMed Central Статья Google Scholar

47.

Чу Т., Тейлор К.Е., Моссман К.Л.: Врожденные и адаптивные иммунные ответы на вирус простого герпеса. Вирусы. 2009, 1: 979-1002.10.3390 / v1030979.

PubMed CAS PubMed Central Статья Google Scholar

48.

Шин Х., Ивасаки А: стратегия вакцины, которая защищает от генитального герпеса путем создания Т-клеток локальной памяти. Природа. 2012, 491: 463-467. 10.1038 / природа11522.

PubMed CAS PubMed Central Статья Google Scholar

49.

Мельхьорсен Дж .: Обнаружение герпеса: больше, чем число жертв.Rev Med Virol. 2012, 22: 106-121. 10.1002 / RMV.716.

PubMed CAS Статья Google Scholar

50.

Holm CK, Jensen SB, Jakobsen MR, Cheshenko N, Horan KA, Moeller HB, Gonzalez-Dosal R, Rasmussen SB, Christensen MH, Yarovinsky TO и др.: Слияние вирусов с клетками как триггер врожденного невосприимчивость зависит от адаптера STING. Nat Immunol. 2012, 13: 737-743. 10.1038 / ni.2350.

PubMed CAS PubMed Central Статья Google Scholar

51.

Айер А.В., Пахар Б., Будро М.Дж., Вакамацу Н., Рой А.Ф., Чулдженко В.Н., Багиан А., Апетрей С., Маркс П.А., Кусулас К.Г.: Вакцина Западного Нила на основе рекомбинантного вируса везикулярного стоматита вызывает сильные гуморальные и клеточные иммунные реакции и защищает мышей против смертельного заражения вирулентным штаммом вируса Западного Нила LSU-AR01. Вакцина. 2009, 27: 893-903. 10.1016 / j.vaccine.2008.11.087.

PubMed CAS Статья Google Scholar

Однократная доза живого аттенуированного вируса HSV-1, удаленного гликопротеином K (gK), защищает мышей от летального вагинального заражения HSV-1 и HSV-2 и индуцирует длительный иммунный ответ памяти Т-клеток

Задний план: Вирус простого герпеса типа 1 (HSV-1) и HSV-2 являются важными патогенами человека, вызывающими серьезные глазные и урогенитальные осложнения, соответственно.Ранее мы показали, что вирионы HSV-1, лишенные гликопротеина K (gK), не могут проникать в нейроны через синаптические аксональные мембраны и транспортироваться ретроградным или антероградным образом. Здесь мы проверили способность HSV-1 (F) gK-null защищать от летального заражения либо высоковирулентным глазным HSV-1 (штамм McKrae), либо генитальным HSV-2 (штамм G). Вакцина против gK-нулевого вируса эффективно защищала мышей от летальной вагинальной инфекции HSV-1 (McKrae) или HSV-2 (G).

Результаты: Самок мышей иммунизировали путем однократной внутримышечной инъекции 106 БОЕ gK-нулевого вируса.Иммунизированных мышей обрабатывали Депо-Провера через четырнадцать дней после вакцинации и заражали вагинальным путем через неделю. Девяносто процентов мышей, вакцинированных gK-нулевым вирусом, выжили после заражения HSV-1 (McKrae), в то время как 70% этих мышей выжили после заражения HSV-2 (G). Более того, у всех вакцинированных мышей наблюдались значительно уменьшенные симптомы заболевания независимо от заражения HSV-1 или HSV-2 по сравнению с группой имитационно вакцинированного заражения. Иммунные ответы Т-клеток памяти на специфические пептидные эпитопы гликопротеина B (gB) и гликопротеина D (gD) выявлялись через 7 месяцев после вакцинации.

Выводы: Эти результаты предполагают, что сильно аттенуированный, ненейротропный gK-нулевой вирус может быть использован в качестве эффективной вакцины для защиты от вирулентных генитальных инфекций HSV-1 и HSV-2 и индукции длительных иммунных ответов.

% PDF-1.3 % 1 0 объект > поток конечный поток эндобдж 2 0 obj > эндобдж 3 0 obj > эндобдж 4 0 obj > / Parent 3 0 R / Contents [35 0 R] / Type / Page / Resources> / Shading> / XObject> / ProcSet [/ PDF / Text / ImageC] / Font >>> / MediaBox [0 0 595.27563 841.88977] / BleedBox [0 0 595.27563 841.88977] / Аннотации [71 0 R 72 0 R 73 0 R 74 0 R 75 0 R] >> эндобдж 35 0 объект > поток xKo-; r &: ฀ pU | ʻ

Congress.gov | Библиотека Конгресса

Секция записи Конгресса Ежедневный дайджест Сенат дом Расширения замечаний

Замечания участников Автор: Any House Member Адамс, Альма С.[D-NC] Адерхольт, Роберт Б. [R-AL] Агилар, Пит [D-CA] Аллен, Рик В. [R-GA] Оллред, Колин З. [D-TX] Амодеи, Марк Э. [R -NV] Армстронг, Келли [R-ND] Аррингтон, Джоди К. [R-TX] Auchincloss, Jake [D-MA] Axne, Cynthia [D-IA] Бабин, Брайан [R-TX] Бэкон, Дон [R -NE] Бэрд, Джеймс Р. [R-IN] Балдерсон, Трой [R-OH] Бэнкс, Джим [R-IN] Барр, Энди [R-KY] Барраган, Нанетт Диас [D-CA] Басс, Карен [ D-CA] Битти, Джойс [D-OH] Бенц, Клифф [R-OR] Бера, Ами [D-CA] Бергман, Джек [R-MI] Бейер, Дональд С., младший [D-VA] Байс , Стефани И. [R-OK] Биггс, Энди [R-AZ] Билиракис, Гас М.[R-FL] Бишоп, Дэн [R-NC] Бишоп, Сэнфорд Д., младший [D-GA] Блуменауэр, Эрл [D-OR] Блант Рочестер, Лиза [D-DE] Боберт, Лорен [R-CO ] Бонамичи, Сюзанна [D-OR] Бост, Майк [R-IL] Bourdeaux, Carolyn [D-GA] Bowman, Jamaal [D-NY] Бойл, Брендан Ф. [D-PA] Брэди, Кевин [R-TX ] Брукс, Мо [R-AL] Браун, Энтони Г. [D-MD] Браунли, Джулия [D-CA] Бьюкенен, Верн [R-FL] Бак, Кен [R-CO] Бакшон, Ларри [R-IN ] Бадд, Тед [R-NC] Берчетт, Тим [R-TN] Берджесс, Майкл К. [R-TX] Буш, Кори [D-MO] Бустос, Cheri [D-IL] Баттерфилд, GK [D-NC ] Калверт, Кен [R-CA] Каммак, Кэт [R-FL] Карбаджал, Салуд О.[D-CA] Карденас, Тони [D-CA] Карл, Джерри Л. [R-AL] Карсон, Андре [D-IN] Картер, Эрл Л. «Бадди» [R-GA] Картер, Джон Р. [ R-TX] Картер, Трой [D-LA] Картрайт, Мэтт [D-PA] Кейс, Эд [D-HI] Кастен, Шон [D-IL] Кастор, Кэти [D-FL] Кастро, Хоакин [D- TX] Cawthorn, Мэдисон [R-NC] Chabot, Стив [R-OH] Чейни, Лиз [R-WY] Чу, Джуди [D-CA] Cicilline, Дэвид Н. [D-RI] Кларк, Кэтрин М. [ D-MA] Кларк, Иветт Д. [D-NY] Кливер, Эмануэль [D-MO] Клайн, Бен [R-VA] Клауд, Майкл [R-TX] Клайберн, Джеймс Э. [D-SC] Клайд, Эндрю С. [R-GA] Коэн, Стив [D-TN] Коул, Том [R-OK] Комер, Джеймс [R-KY] Коннолли, Джеральд Э.[D-VA] Купер, Джим [D-TN] Корреа, Дж. Луис [D-CA] Коста, Джим [D-CA] Кортни, Джо [D-CT] Крейг, Энджи [D-MN] Кроуфорд, Эрик А. «Рик» [R-AR] Креншоу, Дэн [R-TX] Крист, Чарли [D-FL] Кроу, Джейсон [D-CO] Куэльяр, Генри [D-TX] Кертис, Джон Р. [R- UT] Дэвидс, Шарис [D-KS] Дэвидсон, Уоррен [R-OH] Дэвис, Дэнни К. [D-IL] Дэвис, Родни [R-IL] Дин, Мадлен [D-PA] ДеФазио, Питер А. [ D-OR] DeGette, Diana [D-CO] DeLauro, Rosa L. [D-CT] DelBene, Suzan K. [D-WA] Delgado, Antonio [D-NY] Demings, Val Butler [D-FL] DeSaulnier , Марк [D-CA] ДеДжарле, Скотт [R-TN] Дойч, Теодор Э.[D-FL] Диас-Баларт, Марио [R-FL] Дингелл, Дебби [D-MI] Доггетт, Ллойд [D-TX] Дональдс, Байрон [R-FL] Дойл, Майкл Ф. [D-PA] Дункан , Джефф [R-SC] Данн, Нил П. [R-FL] Эммер, Том [R-MN] Эскобар, Вероника [D-TX] Эшу, Анна Г. [D-CA] Эспайлат, Адриано [D-NY ] Эстес, Рон [R-KS] Эванс, Дуайт [D-PA] Фаллон, Пэт [R-TX] Feenstra, Рэнди [R-IA] Фергюсон, А. Дрю, IV [R-GA] Фишбах, Мишель [R -MN] Фицджеральд, Скотт [R-WI] Фитцпатрик, Брайан К. [R-PA] Флейшманн, Чарльз Дж. «Чак» [R-TN] Флетчер, Лиззи [D-TX] Фортенберри, Джефф [R-NE] Фостер, Билл [D-IL] Фокс, Вирджиния [R-NC] Франкель, Лоис [D-FL] Франклин, К.Скотт [R-FL] Фадж, Марсия Л. [D-OH] Фулчер, Расс [R-ID] Gaetz, Мэтт [R-FL] Галлахер, Майк [R-WI] Галлего, Рубен [D-AZ] Гараменди, Джон [D-CA] Гарбарино, Эндрю Р. [R-NY] Гарсия, Хесус Дж. «Чуй» [D-IL] Гарсия, Майк [R-CA] Гарсия, Сильвия Р. [D-TX] Гиббс, Боб [R-OH] Хименес, Карлос А. [R-FL] Гомерт, Луи [R-TX] Голден, Джаред Ф. [D-ME] Гомес, Джимми [D-CA] Гонсалес, Тони [R-TX] Гонсалес , Энтони [R-OH] Гонсалес, Висенте [D-TX] Гонсалес-Колон, Дженниффер [R-PR] Гуд, Боб [R-VA] Гуден, Лэнс [R-TX] Госар, Пол А. [R-AZ ] Gottheimer, Джош [D-NJ] Granger, Kay [R-TX] Graves, Garret [R-LA] Graves, Sam [R-MO] Green, Al [D-TX] Green, Mark E.[R-TN] Грин, Марджори Тейлор [R-GA] Гриффит, Х. Морган [R-VA] Гриджалва, Рауль М. [D-AZ] Гротман, Гленн [R-WI] Гость, Майкл [R-MS] Гатри, Бретт [R-KY] Хааланд, Дебра А. [D-NM] Хагедорн, Джим [R-MN] Хардер, Джош [D-CA] Харрис, Энди [R-MD] Харшбаргер, Диана [R-TN] Хартцлер, Вики [R-MO] Гастингс, Элси Л. [D-FL] Хейс, Джахана [D-CT] Херн, Кевин [R-OK] Херрелл, Иветт [R-NM] Эррера Бейтлер, Хайме [R-WA ] Хайс, Джоди Б. [R-GA] Хиггинс, Брайан [D-NY] Хиггинс, Клэй [R-LA] Хилл, Дж. Френч [R-AR] Хаймс, Джеймс А. [D-CT] Хинсон, Эшли [R-IA] Hollingsworth, Trey [R-IN] Horsford, Steven [D-NV] Houlahan, Chrissy [D-PA] Hoyer, Steny H.[D-MD] Хадсон, Ричард [R-NC] Хаффман, Джаред [D-CA] Хьюизенга, Билл [R-MI] Исса, Даррелл Э. [R-CA] Джексон, Ронни [R-TX] Джексон Ли, Шейла [D-TX] Джейкобс, Крис [R-NY] Джейкобс, Сара [D-CA] Jayapal, Pramila [D-WA] Джеффрис, Хаким С. [D-NY] Джонсон, Билл [R-OH] Джонсон, Дасти [R-SD] Джонсон, Эдди Бернис [D-TX] Джонсон, Генри К. «Хэнк» младший [D-GA] Джонсон, Майк [R-LA] Джонс, Mondaire [D-NY] Джордан, Джим [R-OH] Джойс, Дэвид П. [R-OH] Джойс, Джон [R-PA] Кахеле, Кайали [D-HI] Каптур, Марси [D-OH] Катко, Джон [R-NY] Китинг , Уильям Р.[D-MA] Келлер, Фред [R-PA] Келли, Майк [R-PA] Келли, Робин Л. [D-IL] Келли, Трент [R-MS] Кханна, Ро [D-CA] Килди, Дэниел Т. [D-MI] Килмер, Дерек [D-WA] Ким, Энди [D-NJ] Ким, Янг [R-CA] Kind, Рон [D-WI] Кинзингер, Адам [R-IL] Киркпатрик, Энн [D-AZ] Кришнамурти, Раджа [D-IL] Кустер, Энн М. [D-NH] Кустофф, Дэвид [R-TN] Лахуд, Дарин [R-IL] Ламальфа, Дуг [R-CA] Лэмб, Конор [D-PA] Лэмборн, Дуг [R-CO] Ланжевен, Джеймс Р. [D-RI] Ларсен, Рик [D-WA] Ларсон, Джон Б. [D-CT] Латта, Роберт Э. [R-OH ] Латернер, Джейк [R-KS] Лоуренс, Бренда Л.[D-MI] Лоусон, Эл, младший [D-FL] Ли, Барбара [D-CA] Ли, Сьюзи [D-NV] Леже Фернандес, Тереза [D-NM] Леско, Дебби [R-AZ] Летлоу , Джулия [R-LA] Левин, Энди [D-MI] Левин, Майк [D-CA] Льеу, Тед [D-CA] Лофгрен, Зои [D-CA] Лонг, Билли [R-MO] Лоудермилк, Барри [R-GA] Ловенталь, Алан С. [D-CA] Лукас, Фрэнк Д. [R-OK] Люткемейер, Блейн [R-MO] Лурия, Элейн Г. [D-VA] Линч, Стивен Ф. [D -MA] Мейс, Нэнси [R-SC] Малиновски, Том [D-NJ] Маллиотакис, Николь [R-NY] Мэлони, Кэролин Б. [D-NY] Мэлони, Шон Патрик [D-NY] Манн, Трейси [ R-KS] Мэннинг, Кэти Э.[D-NC] Мэсси, Томас [R-KY] Маст, Брайан Дж. [R-FL] Мацуи, Дорис О. [D-CA] МакБэт, Люси [D-GA] Маккарти, Кевин [R-CA] МакКол , Майкл Т. [R-TX] Макклейн, Лиза К. [R-MI] МакКлинток, Том [R-CA] МакКоллум, Бетти [D-MN] МакИчин, А. Дональд [D-VA] Макговерн, Джеймс П. [D-MA] МакГенри, Патрик Т. [R-NC] МакКинли, Дэвид Б. [R-WV] МакМоррис Роджерс, Кэти [R-WA] Макнерни, Джерри [D-CA] Микс, Грегори В. [D- NY] Мейер, Питер [R-MI] Мэн, Грейс [D-NY] Meuser, Daniel [R-PA] Mfume, Kweisi [D-MD] Миллер, Кэрол Д. [R-WV] Миллер, Мэри Э. [ R-IL] Миллер-Микс, Марианнетт [R-IA] Мооленаар, Джон Р.[R-MI] Муни, Александр X. [R-WV] Мур, Барри [R-AL] Мур, Блейк Д. [R-UT] Мур, Гвен [D-WI] Морелль, Джозеф Д. [D-NY ] Моултон, Сет [D-MA] Мрван, Фрэнк Дж. [D-IN] Маллин, Маркуэйн [R-OK] Мерфи, Грегори [R-NC] Мерфи, Стефани Н. [D-FL] Надлер, Джерролд [D -NY] Наполитано, Грейс Ф. [D-CA] Нил, Ричард Э. [D-MA] Негусе, Джо [D-CO] Нелс, Трой Э. [R-TX] Ньюхаус, Дэн [R-WA] Ньюман , Мари [D-IL] Норкросс, Дональд [D-NJ] Норман, Ральф [R-SC] Нортон, Элеонора Холмс [D-DC] Нуньес, Девин [R-CA] О’Халлеран, Том [D-AZ] Обернолти, Джей [R-CA] Окасио-Кортес, Александрия [D-NY] Омар, Ильхан [D-MN] Оуэнс, Берджесс [R-UT] Палаццо, Стивен М.[R-MS] Паллоне, Фрэнк, младший [D-NJ] Палмер, Гэри Дж. [R-AL] Панетта, Джимми [D-CA] Паппас, Крис [D-NH] Паскрелл, Билл, мл. [D -NJ] Пейн, Дональд М., младший [D-NJ] Пелоси, Нэнси [D-CA] Пенс, Грег [R-IN] Перлмуттер, Эд [D-CO] Перри, Скотт [R-PA] Питерс, Скотт Х. [D-CA] Пфлюгер, Август [R-TX] Филлипс, Дин [D-MN] Пингри, Челли [D-ME] Пласкетт, Стейси Э. [D-VI] Покан, Марк [D-WI] Портер, Кэти [D-CA] Поузи, Билл [R-FL] Прессли, Аянна [D-MA] Прайс, Дэвид Э. [D-NC] Куигли, Майк [D-IL] Радваген, Аумуа Амата Коулман [R- AS] Раскин, Джейми [D-MD] Рид, Том [R-NY] Решенталер, Гай [R-PA] Райс, Кэтлин М.[D-NY] Райс, Том [R-SC] Ричмонд, Седрик Л. [D-LA] Роджерс, Гарольд [R-KY] Роджерс, Майк Д. [R-AL] Роуз, Джон В. [R-TN ] Розендейл старший, Мэтью М. [R-MT] Росс, Дебора К. [D-NC] Роузер, Дэвид [R-NC] Рой, Чип [R-TX] Ройбал-Аллард, Люсиль [D-CA] Руис , Рауль [D-CA] Рупперсбергер, Калифорния Датч [D-MD] Раш, Бобби Л. [D-IL] Резерфорд, Джон Х. [R-FL] Райан, Тим [D-OH] Саблан, Грегорио Килили Камачо [ D-MP] Салазар, Мария Эльвира [R-FL] Санчес, Линда Т. [D-CA] Сан-Николас, Майкл FQ [D-GU] Сарбейнс, Джон П. [D-MD] Скализ, Стив [R-LA ] Скэнлон, Мэри Гей [D-PA] Шаковски, Дженис Д.[D-IL] Шифф, Адам Б. [D-CA] Шнайдер, Брэдли Скотт [D-IL] Шрейдер, Курт [D-OR] Шриер, Ким [D-WA] Швейкерт, Дэвид [R-AZ] Скотт, Остин [R-GA] Скотт, Дэвид [D-GA] Скотт, Роберт С. «Бобби» [D-VA] Сешнс, Пит [R-TX] Сьюэлл, Терри А. [D-AL] Шерман, Брэд [D -CA] Шерилл, Мики [D-NJ] Симпсон, Майкл К. [R-ID] Sires, Альбио [D-NJ] Slotkin, Элисса [D-MI] Смит, Адам [D-WA] Смит, Адриан [R -NE] Смит, Кристофер Х. [R-NJ] Смит, Джейсон [R-MO] Смакер, Ллойд [R-PA] Сото, Даррен [D-FL] Спанбергер, Эбигейл Дэвис [D-VA] Спарц, Виктория [ R-IN] Спейер, Джеки [D-CA] Стэнсбери, Мелани Энн [D-NM] Стэнтон, Грег [D-AZ] Stauber, Пит [R-MN] Стил, Мишель [R-CA] Стефаник, Элиза М.[R-NY] Стейл, Брайан [R-WI] Steube, В. Грегори [R-FL] Стивенс, Хейли М. [D-MI] Стюарт, Крис [R-UT] Стиверс, Стив [R-OH] Стрикленд , Мэрилин [D-WA] Суоззи, Томас Р. [D-NY] Swalwell, Эрик [D-CA] Такано, Марк [D-CA] Тейлор, Ван [R-TX] Тенни, Клаудия [R-NY] Томпсон , Бенни Г. [D-MS] Томпсон, Гленн [R-PA] Томпсон, Майк [D-CA] Тиффани, Томас П. [R-WI] Тиммонс, Уильям Р. IV [R-SC] Титус, Дина [ D-NV] Тлайб, Рашида [D-MI] Тонко, Пол [D-NY] Торрес, Норма Дж. [D-CA] Торрес, Ричи [D-NY] Трахан, Лори [D-MA] Трон, Дэвид Дж. .[D-MD] Тернер, Майкл Р. [R-OH] Андервуд, Лорен [D-IL] Аптон, Фред [R-MI] Валадао, Дэвид Г. [R-CA] Ван Дрю, Джефферсон [R-NJ] Ван Дайн, Бет [R-TX] Варгас, Хуан [D-CA] Визи, Марк А. [D-TX] Вела, Филемон [D-TX] Веласкес, Нидия М. [D-NY] Вагнер, Ann [R -MO] Уолберг, Тим [R-MI] Валорски, Джеки [R-IN] Вальс, Майкл [R-FL] Вассерман Шульц, Дебби [D-FL] Уотерс, Максин [D-CA] Уотсон Коулман, Бонни [D -NJ] Вебер, Рэнди К., старший [R-TX] Вебстер, Дэниел [R-FL] Велч, Питер [D-VT] Венструп, Брэд Р. [R-OH] Вестерман, Брюс [R-AR] Векстон, Дженнифер [D-VA] Уайлд, Сьюзан [D-PA] Уильямс, Nikema [D-GA] Уильямс, Роджер [R-TX] Уилсон, Фредерика С.[D-FL] Уилсон, Джо [R-SC] Виттман, Роберт Дж. [R-VA] Womack, Стив [R-AR] Райт, Рон [R-TX] Ярмут, Джон А. [D-KY] Янг , Дон [R-AK] Зельдин, Ли М. [R-NY] Любой член Сената Болдуин, Тэмми [D-WI] Баррассо, Джон [R-WY] Беннет, Майкл Ф. [D-CO] Блэкберн, Марша [ R-TN] Блюменталь, Ричард [D-CT] Блант, Рой [R-MO] Букер, Кори А. [D-NJ] Бузман, Джон [R-AR] Браун, Майк [R-IN] Браун, Шеррод [ D-OH] Берр, Ричард [R-NC] Кантуэлл, Мария [D-WA] Капито, Шелли Мур [R-WV] Кардин, Бенджамин Л. [D-MD] Карпер, Томас Р. [D-DE] Кейси , Роберт П., Младший [D-PA] Кэссиди, Билл [R-LA] Коллинз, Сьюзан М. [R-ME] Кунс, Кристофер А. [D-DE] Корнин, Джон [R-TX] Кортес Масто, Кэтрин [D -NV] Коттон, Том [R-AR] Крамер, Кевин [R-ND] Крапо, Майк [R-ID] Круз, Тед [R-TX] Дейнс, Стив [R-MT] Дакворт, Тэмми [D-IL ] Дурбин, Ричард Дж. [D-IL] Эрнст, Джони [R-IA] Файнштейн, Dianne [D-CA] Фишер, Деб [R-NE] Гиллибранд, Кирстен Э. [D-NY] Грэм, Линдси [R -SC] Грассли, Чак [R-IA] Хагерти, Билл [R-TN] Харрис, Камала Д. [D-CA] Хассан, Маргарет Вуд [D-NH] Хоули, Джош [R-MO] Генрих, Мартин [ D-NM] Гикенлупер, Джон В.[D-CO] Hirono, Mazie K. [D-HI] Hoeven, John [R-ND] Hyde-Smith, Cindy [R-MS] Inhofe, James M. [R-OK] Johnson, Ron [R-WI] ] Кейн, Тим [D-VA] Келли, Марк [D-AZ] Кеннеди, Джон [R-LA] Кинг, Ангус С., младший [I-ME] Klobuchar, Amy [D-MN] Ланкфорд, Джеймс [ R-OK] Лихи, Патрик Дж. [D-VT] Ли, Майк [R-UT] Леффлер, Келли [R-GA] Лухан, Бен Рэй [D-NM] Ламмис, Синтия М. [R-WY] Манчин , Джо, III [D-WV] Марки, Эдвард Дж. [D-MA] Маршалл, Роджер В. [R-KS] МакКоннелл, Митч [R-KY] Менендес, Роберт [D-NJ] Меркли, Джефф [D -ИЛИ] Моран, Джерри [R-KS] Мурковски, Лиза [R-AK] Мерфи, Кристофер [D-CT] Мюррей, Пэтти [D-WA] Оссофф, Джон [D-GA] Падилла, Алекс [D-CA ] Пол, Рэнд [R-KY] Питерс, Гэри К.[D-MI] Портман, Роб [R-OH] Рид, Джек [D-RI] Риш, Джеймс Э. [R-ID] Ромни, Митт [R-UT] Розен, Джеки [D-NV] Раундс, Майк [R-SD] Рубио, Марко [R-FL] Сандерс, Бернард [I-VT] Sasse, Бен [R-NE] Schatz, Брайан [D-HI] Шумер, Чарльз Э. [D-NY] Скотт, Рик [R-FL] Скотт, Тим [R-SC] Шахин, Жанна [D-NH] Шелби, Ричард К. [R-AL] Синема, Кирстен [D-AZ] Смит, Тина [D-MN] Стабеноу, Дебби [D-MI] Салливан, Дэн [R-AK] Тестер, Джон [D-MT] Тьюн, Джон [R-SD] Тиллис, Том [R-NC] Туми, Пэт [R-PA] Тубервиль, Томми [R -AL] Ван Холлен, Крис [D-MD] Уорнер, Марк Р.[D-VA] Варнок, Рафаэль Г. [D-GA] Уоррен, Элизабет [D-MA] Уайтхаус, Шелдон [D-RI] Уикер, Роджер Ф. [R-MS] Уайден, Рон [D-OR] Янг , Тодд [R-IN]

S.317 — 117-й Конгресс (2021-2022): Качественный уход за жильцами и работниками домов престарелых во время COVID – 19 Act | Congress.gov

Секция записи Конгресса Ежедневный дайджест Сенат дом Расширения замечаний

Ультрафиолетовое и рентгеновское излучение от GK Per

Поступила 3 июля 1996 г .; принята к печати 23 сентября 1996 г.

РЕФЕРАТ

Мы анализируем ультрафиолетовый спектр катаклизмической переменной GK Per при максимальной освещенности.Плоский ультрафиолетовый спектр в этой системе требует усеченного внутреннего аккреционного диска и необычно плоского радиального температурного профиля. Этому требованию не удовлетворяет ни одна немагнитная модель стационарного или нестационарного диска.

Мы рассматриваем модель намагниченного аккреционного диска для объяснения ультрафиолетового спектра. Имеющиеся данные о спине белого карлика и возможных квазипериодических колебаниях ограничивают магнитное поле B _* и скорость дисковой аккреции, чтобы они лежали в пределах четко определенного условия спинового равновесия / 10 гс 100 ( B _*/10 ⁷ G) ².Наша самосогласованная обработка магнитного момента на диске сглаживает распределение температуры диска за пределами радиуса усечения диска. Это модифицированное распределение температуры слишком круто, чтобы объяснить УФ-спектр при разумной напряженности поля.

Рентгеновский нагрев — реальная альтернатива магнитному нагреву в GK Per. По нашим оценкам, диск перехватывает 5% энергии аккреции во вспышке, что приводит к дополнительной светимости диска 510 л .Модельные спектры оптически толстых дисков слишком синие, чтобы соответствовать наблюдениям. УФ-спектр оптически толстого диска с оптически тонкой короной, нагретой рентгеновскими лучами, напоминает наблюдаемый спектр. Рентгеновская светимость, наблюдаемая во время вспышки, составляет <10 г с ^-1, что в 10 раз ниже, чем требуется для объяснения ультрафиолетовой светимости. Радиационное сопротивление материала, движущегося внутрь вдоль аккреционного столба, снижает температуру ударной волны и снижает рентгеновскую светимость.Большая часть энергии аккреции излучается в ультрафиолетовых длинах волн.

Предметные рубрики: аккреция, аккреционные диски двойные звезды: ближайшие звезды: отдельные (Г. К. Персей) звезды: магнитные поля звезды: новые звезды, катаклизмические переменные

СНОСКИ

¹ Институт перспективных исследований, Олден-Лейн, Принстон, штат Нью-Джерси 08540; [email protected].

² Смитсоновская астрофизическая обсерватория, 60 Гарден-стрит, Кембридж, Массачусетс 02138; skenyon @ cfa.harvard.edu.

Старая новая GK Persei (Nova Per 1901) представляет собой интригующую катаклизмическую переменную (CV). Это одна из немногих старых новых звезд, которые, как известно, претерпевают вспышки карликовых новых, хотя и с необычно долгим периодом повторения, составляющим 400 дней (Bianchini & Sabbadin, 1983). Система имеет когерентную пульсацию рентгеновского излучения 351 с (Norton, Watson, & King 1988; Norton & Watson 1989; Ishida et al. 1992), которая также была обнаружена на кривых ультрафиолетового блеска (Patterson 1991). Более длинноволновые оптические кривые блеска показывают квазипериодические колебания с периодами 360–400 с (Паттерсон, 1991).Хотя оптический спектр GK Per нормален по сравнению с другими длиннопериодными CV, его ультрафиолетовый (УФ) спектр имеет ровный континуум и сильные эмиссионные линии по сравнению с другими карликовыми новыми. Эмиссионные линии остаются заметными на протяжении всей вспышки, даже если температура УФ-континуума низкая, 10 ⁴ К.

GK Per имеет много общих свойств с подклассом CV DQ Her, которые представляют собой магнитные двойные системы, также известные как промежуточные поляры (Warner 1985). Тогда большинство необычных свойств системы станет понятным, если аккреционный диск, питаемый вторичной K0, заполняющей лепестки, будет усечен магнитным полем значительно выше фотосферы белого карлика.Рентгеновские пульсации возникают из-за горячих точек, где магнитные аккреционные столбы сталкиваются с белым карликом с периодом вращения 351 с. Плоский УФ-спектр и большое время повторения вспышек карликовых новых также подтверждают эту интерпретацию. Для вспышек, начинающихся во внутренней области аккреционного диска (например, Smak 1991, 1993; Kim, Wheeler, & Mineshige 1992), предполагая, что эффективная температура диска во внутренней области постоянна, временная шкала повторяемости примерно соответствует вязкой шкале . R ² /, где R — радиус термически нестабильной внутренней области диска и — коэффициент кинематической вязкости (Smak 1993).Используя формулу Смака (1993) для критической поверхностной плотности, _крит,, для диска холодного ответвления и / 3 (например, Frank, King, & Raine, 1992), масштаб времени повторения можно оценить как

, где — Параметр вязкости Шакура-Сюняева (например, Франк и др., 1992), M _* — это масса аккрецирующего белого карлика и скорость аккреции массы во внутренней области холодного диска (которая отличается от скорость массообмена). Масштаб времени повторения очень слабо зависит от скорости массопереноса (например,г., Cannizzo & Mattei 1992). Для типичного состояния покоя 0,01 наблюдаемая длительная шкала времени повторения подразумевает усеченный диск с внутренним радиусом R ₀> 10 ¹⁰ см (Cannizzo & Kenyon 1986; Angelini & Verbunt 1989; Kim et al. 1992). Отсутствие материала диска рядом с белым карликом также создает плоский непрерывный УФ-спектр за счет снижения характеристической температуры диска.

Несмотря на концептуальную простоту этой интерпретации, некоторые наблюдения Г.К. Пера остаются малоизученными.Рентгеновская светимость составляет небольшую часть УФ-светимости во вспышках и в состоянии покоя, как и в других системах DQ Her (Паттерсон, 1994). Как плоский УФ-спектр, так и временная шкала повторения вспышек требуют больших радиусов внутреннего диска по сравнению с радиусом коротации белого карлика с периодом вращения 351 с, R ₀> 10 ¹⁰ см по сравнению с R _c 8 × 10 ⁹ см. В данных обстоятельствах не должно происходить аккреции.УФ-спектр также требует больших значений для обоих и R ₀, чем допускают модели дисковой нестабильности для извержения.

В этой статье мы рассматриваем Г.К. Пер как лабораторию для проверки нашего понимания физики взаимодействия диска и магнитосферы. Помимо разрушения диска на внутреннем радиусе, большем, чем радиус звезды, звездная магнитосфера перераспределяет угловой момент и энергию посредством крутящих моментов на материале диска (Ghosh & Lamb 1979a, 1979b).Это взаимодействие изменяет распределение температуры диска и светимость аккреции предсказуемым образом, что можно напрямую проверить при помощи наблюдений (Mauche et al. 1990; Kenyon, Yi, & Hartmann 1996). Мы сосредотачиваемся на диссипации в диске с некоторыми недавними улучшениями и используем излучение аккреционной колонны и диска в качестве диагностических инструментов для моделей намагниченных аккреционных дисков. Наша цель — использовать наблюдаемый УФ-спектр и различные ограничения рентгеновского излучения, чтобы получить самосогласованную картину для этой и других систем DQ Her.Мы начинаем с обсуждения простых моделей дисков в § 2, описываем и применяем модель намагниченного диска в § 3, рассматриваем нагрев диска рентгеновскими лучами в § 4 и завершаем кратким изложением и обсуждением в § 5.

УФ-спектр GK Per в максимуме очень необычен по сравнению с другими карликовыми новыми во вспышке (см. Также Wu et al. 1989). В F более 12003200 Å континуум с удаленными краями почти плоский и очень напоминает континуум звезды B8B9 V с эффективной температурой 10,000-12,000 K (Wu et al.1989). Напротив, УФ-континуумы большинства карликовых новых в максимуме напоминают спектры гораздо более горячих звезд B2B3 VIII, имеющих температуру 20 000 K (La Dous 1991). В УФ-спектре GK Per также присутствуют сильные эмиссионные линии He II, C IV и N V. Эти линии обычно представляют собой сильные абсорбционные особенности у карликовых новых в максимуме, хотя некоторые из них имеют очень слабые эмиссионные линии (La Dous, 1991). Сильные эмиссионные детали в GK Per аналогичны по силе линиям, наблюдаемым у других звезд DQ Her-типа в высоком состоянии (la Dous, 1991).Линия He II в GK Per, однако, исключительно сильна по сравнению с линиями, наблюдаемыми у большинства звезд DQ Her.

Бьянкини и Саббадин (1983) впервые показали, что стандартные модели стационарного диска не могут как минимум воспроизвести УФ-наблюдения GK Per. Wu et al. (1989) пришли к таким же выводам для спектров вспышек. Обе группы показали, что диски с внутренним отверстием могут примерно соответствовать наблюдаемым потокам. Бианкини и Саббадин (1983) оценили внутренний радиус диска R ₀ 10 ⁹ см для 2 × 10 г как минимум; Wu et al.предпочел гораздо больший внутренний радиус, R ₀ 35 × 10 ¹⁰ см, при выбросе 520 × 10 г с ^-1. Wu et al. (1989) отметили, что данные УФ не ограничивают R ₀ и независимо, потому что любая модель диска с максимальной температурой 10 ⁴ K дает плоский спектр, подобный наблюдаемому спектру. Их набор моделей медленно уменьшается с увеличением R ₀, чтобы воспроизвести наблюдаемый спектр.

Чтобы сравнить модельные спектры диска с наблюдениями, мы сначала проверили Wu et al. (1989) измерения с использованием данных IUE при максимальном освещении, собранные из архивов NSSDC и объединенные с данными F , отнесенными к E _{B — V} = 0,3, с интервалами 25 Å, как в Wu et al. Заштрихованные кружки на рисунке 1 представляют наши результаты. Наблюдаемые потоки имеют внутреннюю погрешность ± 10%, как показано полосой погрешности.Вероятная ошибка покраснения, E _{B — V} 0,05, вносит дополнительную ошибку в ± 25% при 1300 Å и ± 10% при 3000 Å. Затем мы вычислили спектры для моделей стационарного диска, в которых каждое кольцо излучается как звезда главной последовательности (см. Cannizzo & Kenyon 1986). Для центральной звезды мы принимаем M _* = 0,9 M (см. Wu et al. 1989; Watson, King, & Osborne 1985; Mauche et al. 1990; Kim et al. 1992) и R _* = 6.22 × 10 ⁸ см из соотношения масса-радиус белого карлика (Науэнберг, 1972; Риттер, 1985). Диск имеет радиус вращения R _c = 7,20 × 10 ⁹ см для периода вращения P _* = 351 с и внешний радиус R _из = 1,5 × 10 ¹¹ см, что подходит для вторичного K0 IV (например, Cannizzo & Kenyon 1986). Мы принимаем наклон диска i = 60 ° и расстояние 470 пк (например.г., Bianchini & Sabbadin, 1983; Crampton, Cowley, & Fisher 1986). Неопределенность абсолютного уровня наших предсказанных потоков составляет примерно ± 50% для разумных неопределенностей в массе, радиусе, наклоне и расстоянии. Наклон наших предсказанных спектров имеет более высокую точность, ± 20%, если звезды главной последовательности являются разумным приближением к излучаемому спектру. Таким образом, мы считаем модель успешной, если она соответствует наблюдаемым потокам с коэффициентом 2, а спектральный наклон — с точностью до ± 25%.

Инжир.1

На рис. 1 сравниваются спектры двух моделей стационарного диска с данными УФ-континуума без искажений. Мы рассчитали модели для R ₀ = 0,9 R _c и = 8,8 × 10 гс (SS1) и R ₀ = 5 R _c и 4 × 10 гс (SS2). Ни одна из моделей не очень хорошо воспроизводит данные. Первая модель (SS1) имеет внутренний радиус, близкий к радиусу коротации, а также примерно правильную болометрическую светимость, L 20 L .Эта модель соответствует любой другой модели устойчивого диска с R ₀ R _c слишком синим из-за высоких температур, 23 × 10 ⁴ K, около радиуса коротации. Вторая модель (SS2) имеет правильный угол наклона УФ-излучения, но не обладает достаточной яркостью. Более светящиеся модели более горячие, чем эта модель, и не соответствуют наклону УФ-излучения. Мы могли бы лучше согласовать УФ-данные с меньшими и для модели SS2, но наблюдения двойного движения в GK Per исключают и 45 ° (Crampton et al.1986).

Модели нестационарных дисков также не соответствуют УФ наблюдениям GK Per. Kim et al. (1992) разработали модели дисковой нестабильности для объяснения извержений карликовых новых в системе и сопоставили визуальную величину и время повторения типичных извержений. Мы считываем распределение температуры для их модели 82 из рисунка 8, чтобы вычислить спектр DI, показанный на рисунке 1. Наш расчет воспроизводит спектр Кима и др. Из рисунка 9 до 10%, судя по визуальному сравнению. Спектр этой модели напоминает нашу вторую модель устойчивого состояния, а также не соответствует наблюдениям.Хотя модели DI и SS2 воспроизводят наблюдаемую максимальную визуальную величину GK Per, обе имеют R ₀ R _c. Этот результат противоречит нашим ожиданиям от модели магнитно усеченного диска. Мы ожидаем R ₀ R _c, что позволяет материалу диска соответствовать скорости вращения центральной звезды и срастаться вдоль силовых линий магнитного поля.

Неудача моделей стандартной нестабильности и устойчивого состояния диска предполагает, что диск нагревается другим механизмом.Чтобы получить плоский УФ-спектр в диске, нам требуется более плоский радиальный градиент температуры, чем в стандартной модели стационарного диска (например, T R ^{— x}, с x 0,50,6). Нестационарные диски часто имеют такие плоские градиенты температуры в состоянии покоя , когда масса диска увеличивается со временем (см. Ким и др., 1992). Большинство моделей нестационарных дисков близко аппроксимируют устойчивые диски с x 0,75 во время вспышек (см. Kim et al.1992 и ссылки в нем). УФ-спектры имеющихся в настоящее время нестационарных моделей также недостаточно ярки (рис. 1). Однако внешние нагревательные механизмы могут создавать плоские градиенты температуры. Гош и Лэмб (1979a, 1979b) впервые показали, что магнитный момент на внутреннем крае магнитно усеченного диска сглаживает градиент температуры диска, близкий к радиусу коротации. Mauche et al. (1990) применили эту концепцию к Г.К. Перу и воспроизвели некоторые аспекты наблюдений.Рентгеновский нагрев — еще один внешний механизм, который может сгладить распределение температуры диска. Хотя излучение диска из горячей точки аккреции или пограничного слоя не имеет значения для большинства CV (Wade 1988; Smak 1989), большой диск в GK Per может перехватывать и переизлучать значительную часть светимости, излучаемой центральным белым карликом. Распределение температуры вогнутого освещенного диска может достигать T R ^-1/2 на некоторых дисках (например, Kenyon & Hartmann 1987).Сначала мы рассмотрим магнитный нагрев в § 3, а затем разработаем простую модель рентгеновского нагрева в § 4.

§3.1.

Радиус усечения магнитного поля

Чтобы оценить величину нагрева диска в GK на диск, нам нужно получить радиус усечения диска, R ₀, и магнитный момент на диске, N . Чтобы вычислить эти величины, мы следуем Yi (1995) и принимаем геометрически тонкий, оптически толстый аккреционный диск, в котором вязкий перенос углового момента параметризован обычной вязкостью (например.г., Франк и др. 1992; см. также Wang 1987; Кэмпбелл 1992; Kenyon, Yi, & Hartmann, 1996). Магнитное напряжение обрезает диск примерно там, где магнитное давление останавливает медленный внутренний дрейф материала диска. Это напряжение также обеспечивает дополнительный рассеивающий нагрев. И радиус усечения, и нагрев являются важными составляющими самосогласованной модели наблюдаемого излучения диска. Ни одна из этих величин не может быть получена полностью из первых принципов: мы следуем предыдущим исследованиям и параметризуем взаимодействие между диском и магнитным полем.

Мы предполагаем диполярную структуру магнитного поля, в которой z -компонент магнитного поля звезды равен

, где = B R — магнитный момент звезды, B _* — напряженность поля на поверхности звезды, а R _* — радиус звезды. Азимутальная составляющая уравнения индукции в цилиндрических координатах ( R ,, z ) равна

, где _diff — коэффициент магнитной диффузии. B усиливается за счет дифференциального вращения в диске. Чтобы согласовать угловую скорость материала диска со звездой, мы принимаем вертикальный градиент скорости вращения, v = R , как

, где _* — угловая скорость звезды, это диск. (Кеплеровская) угловая скорость и является параметром, который учитывает неопределенность вертикального сдвига скорости (Wang 1987, 1995; Yi 1995). Тогда усиление, в котором преобладает дифференциальное вращение, равно

. Мы моделируем член с диффузионными потерями, предполагая, что магнитное число Прандтля имеет порядок единицы: _diff (Yi 1995; Campbell 1992).Это выражение подходит, когда турбулентная диффузия ответственна как за диффузионную потерю поля, так и за вязкий перенос углового момента. Временной масштаб диффузионных потерь составляет _д () ^-1 и

В устойчивом состоянии мы приравниваем условия усиления и диффузных потерь:

Мы устанавливаем внутренний радиус разрушения, R ₀, балансируя магнитную силу с силой материала диска, дрейфующего внутрь (Wang 1987; Campbell 1992; Yi 1995):

Радиус разрушения находится внутри радиуса коротации , R _c, где материал диска вращается со звездной магнитосферой.Мы оцениваем компоненты поля на фотосфере диска, на что указывает индекс z = H . С этим предписанием радиус разрушения вычисляется из

, где R = GM P /4 — радиус коротации, а P _* = 2/_* — период вращения звезды. Безразмерная константа A (например, Yi 1995)

, где B _{eff, 7} = (/) ^1/2 B _*/10 ⁷ G, R _{*, 9} = R _*/10 ⁹ см, M _{*, 1} = M _*/ M , P _{*, 2 = P _*/100 с и = / 10 гс ^-1.}

Kenyon et al. (1996) сравнили радиус усечения, полученный из уравнения (3.8), с моделью Ghosh & Lamb (1979a, 1979b) для параметров, соответствующих звездам первичной последовательности. В общем, R ₀ приблизительно равно R _c для систем с короткими периодами вращения, низкой скоростью аккреции и высокой напряженностью магнитного поля. Радиус разрыва приближается к центральной звезде по мере увеличения P _* и уменьшения B _*.По сравнению с моделями Ghosh & Lamb (1979a, 1979b) наша обработка дает больший R ₀ для систем с высоким и высоким P _*; мы получаем меньшее значение R ₀, чем Ghosh & Lamb (1979a, 1979b), когда оно низкое, а P _* — маленькое.

§3.2.

Магнитный момент и нагрев диска

Взаимодействие между звездным полем и аккреционным диском создает крутящий момент как на звезде, так и на диске.Крутящий момент на звезде состоит из трех частей (Ghosh & Lamb 1979a, 1979b): (i) крутящий момент от материала диска с R < R _c, (ii) крутящий момент при замедлении. из материала диска с R > R _c, и (iii) момент аккреции, переносимый газом, падающим на центральную звезду. Общий крутящий момент составляет

, где N = GM R (например, Yi 1995; Campbell 1992; Ghosh & Lamb 1979a, 1979b).Равновесный спин N = 0 возникает, когда R ₀/ R _c = 0,915 (см. Также Wang 1995). Ли (1996) получил меньшее значение R ₀/ R _c = 0,7 для равновесного спина из другой трактовки магнитного взаимодействия между звездой и диском. Это различие иллюстрирует неопределенность параметризованных моделей магнитных дисков.

Для получения температурной структуры диска мы используем усредненные по вертикали версии (Mauche et al.1990) уравнений количества движения и уравнения энергии, которое включает магнитный момент и диссипацию (например, Shu 1992). Компонент уравнения количества движения равен

, где — коэффициент кинематической вязкости. Сохранение массы дает

где — поверхностная плотность диска, а H — полутолщина диска. Комбинируя уравнения (3.11) и (3.12), мы получаем

Определение вязкого момента

и магнитного момента

дает простое интегральное уравнение импульса

Общая скорость рассеивания в диске происходит из экономии энергии

, где dL / dR — это дифференциальная светимость от кольцевого пространства между R и R + dR .Для поверхности диска, излучающей как черное тело, эффективная температура поверхности диска составляет T _eff = [( dL / dR ) / 4 R ] ^1/4. Комбинируя уравнения (3.17) с (3.16), получаем

Чтобы определить распределение температуры для конкретной модели, мы принимаем набор фиксированных звездных параметров ( R _*, M _*, P _*) и параметров диска (,) и выбираем два свободных параметра, B .Наблюдения напрямую не ограничивают параметры диска. Распределение температуры намагниченного диска определяется уникальной комбинацией (/) ^1/2 B _*, а не отдельными значениями B _*« (Kenyon et al. 1996), пока диск остается оптически толстым. Мы принимаем = 0,3 и = 1. С заданными физическими переменными решаем уравнение (3.8) для радиуса усечения диска: R ₀. Объединив R ₀ с уравнениями (3.15) и (3.19), получаем N _visc и N _mag. Наконец, дифференциальное распределение светимости dL / dR и, следовательно, эффективная температура диска T _eff ( dL / dR ) ^1/4 получается из уравнения (3.18).

§3.3.

Излучение от намагниченного диска

Теперь применим модель намагниченного диска к наблюдениям GK Per. Наша модель сначала должна удовлетворять ограничению на период рентгеновского излучения, согласно которому радиус коротации равен R _c = 7.2 × 10 ⁹ см, как описано в § 2. Увеличение происходит только в том случае, если радиус усечения, R ₀, лежит внутри R _c, что исключает дисковые модели с R ₀ R _c. Наблюдения показывают, что белый карлик близок к спиновому равновесию, что отдает предпочтение моделям с R ₀ R _c, как описано выше.Паттерсон (1991) оценивает среднюю скорость раскрутки в 0,0008 с в год ^-1 по оптическим данным. Данные по времени рентгеновского излучения согласуются с этой скоростью, хотя постоянный период может соответствовать только данным рентгеновского излучения (Ishida et al. 1992). В нашей модели белый карлик достигает спинового равновесия, когда N = 0 при R ₀/ R _c = 0,915 в уравнении (3.10), что означает A = 5,856 в уравнении ( 3.8). Если мы воспользуемся параметрами белого карлика из § 2, уравнение (3.9) требуется простая кривая спинового равновесия:

Скорость раскрутки Паттерсона (1991) аналогично ограничивает момент аккреции до Н 5,9 × 10 ³⁴ г см ² с ^-2 для момента инерции белого карлика, I = 2 M R /5=2,8 × 10 г см ². Линия раскрутки будет иметь вид

, где A равно

с x в качестве решения уравнения

На рисунке 2 показаны кривые спинового равновесия и увеличения скорости аккреции, соответствующие GK Per в состоянии покоя, несколько × 10 ¹⁶ gs ^-1 (Bianchini & Sabbadin 1983), и максимум 10 gs ^-1 (§ 2).Система GK Per должна находиться между двумя кривыми, если наша модель магнитного диска достаточно точна. На рисунке 2 предполагается, что аккреционный диск и взаимодействие диска с магнитосферой находится в стационарном состоянии. Однако диск GK Per действительно зависит от времени, и вывод спина белого карлика должен включать временную изменчивость. Полная теория спинового равновесия для диска, зависящего от времени, выходит за рамки данной статьи. Мы рассматриваем усредненные по времени свойства как компромисс. Для шкалы времени повторения 1000 дней и продолжительности вспышки 50 дней усредненная по времени скорость аккреции составляет 13 × 10 ¹⁸ г с ^-1.Наблюдаемое спиновое равновесие может соответствовать средней скорости аккреции, которая намного меньше скорости аккреции вспышек, необходимой для УФ-излучения. Если мы выберем магнитные параметры, подходящие для спинового равновесия при этой скорости аккреции, диски во вспышке раскрутят звезду и будут иметь меньший магнитный нагрев, чем диски на линии спинового равновесия (см. Ниже). Распределение температуры тогда близко приближается к стационарному диску, который не объясняет УФ-излучение (рис. 1).

Инжир.2

Помимо когерентных пульсаций рентгеновского излучения, GK Per также имеет оптические квазипериодические колебания (QPO) с амплитудами в несколько процентов. Наблюдаемый период QPO, P _QPO, зависит от состояния системы. Паттерсон (1981) впервые идентифицировал P _QPO 380 с во время покоя в 1978 году; Mazeh et al. (1985) позже оценили период QPO P _QPO 360 с во время фазы спада по данным 1983 года. Эти две оценки согласуются в пределах ошибок наблюдений.Mazeh et al. (1985) также нашли P _QPO 400 с за две ночи во вспышке.

Периоды QPO обеспечивают еще одно ограничение на модель намагниченного аккреционного диска. Однако это ограничение сильно зависит от модели из-за отсутствия уникальной модели для QPO. В модели частоты биений (например, Lamb et al. 1985) капли, вращающиеся с частотой, немного меньшей, чем период вращения звезды, создают QPO на внутреннем крае диска. Кеплеровский период на уровне R = R ₀ составляет

Наблюдаемые периоды QPO указывают на P ₀180 с и R ₀ 4.6 × 10 ⁹ см в состоянии покоя, с P ₀ 190 с и R ₀ 4,8 × 10 ⁹ см во вспышке. Такое поведение противоречит нашим ожиданиям, потому что внутренний радиус должен уменьшаться, когда он велик (см. Уравнения [3.8] и [3.9]). Это изменение может указывать на небольшой рост, хотя мы не можем сделать никаких количественных выводов. Тем не менее, на рисунке 2 представлена кривая для P _QPO 400 с во время вспышки.Снова используя модель частоты биений, кривая B для данного P _QPO составляет

, где

, что становится 0,66 для P _* = 351 с и P _QPO 400 с. Соотношение между темпом аккреции и напряженностью магнитного поля тогда = 36,2 B .

Паттерсон (1991) рассмотрел модель QPO, в которой пятна вне коротации производят периодические изменения блеска, и оценил R _blob 9 × 10 ¹⁰ см в состоянии покоя и R _blob 3 × 10 ¹⁰ см во вспышке.Хотя эти большие радиусы не подходят для внутреннего радиуса диска, их соотношение сравнимо с изменением радиуса, ожидаемым в модели магнитного диска, когда оно увеличивается во время извержения. Мы предполагаем, что неосесимметричные элементы диска за пределами области коротации могут приводить к наблюдаемым QPO. Рентгеновское облучение локальных увеличений плотности в нестационарном диске может привести к появлению ярких оптических пятен, которые приводят к появлению QPO. Эти увеличения плотности движутся радиально со временем в моделях дисковой нестабильности (например,г., Kim et al. 1992) и может привести к наблюдаемым изменениям периода QPO, описанным выше. Детальные модели нестабильности диска с рентгеновским облучением могли бы проверить эту гипотезу.

Выделив магнитные параметры, подходящие для GK Per, мы теперь рассмотрим распределение температуры магнитно усеченного аккреционного диска, полученное самосогласованным образом из магнитного момента. Этот крутящий момент оказывает наибольшее влияние на распределение температуры, когда диск находится значительно выше линии спинового равновесия, а звезда вращается вниз.Крутящий момент может значительно изменить распределение температуры на линии спинового равновесия, но диск быстро приближается к немагнитному распределению температуры, когда и B _* действуют, раскручивая звезду. Таким образом, мы не рассматриваем магнитный нагрев на кривой QPO на рисунке 2.

На рис. 3 показано распределение температуры для 10 моделей вдоль кривых спинового равновесия и раскрутки на рис. 2. Каждая пара моделей имеет одинаковое значение и R ₀; модели с раскруткой вверх имеют меньшую напряженность поля и, следовательно, меньший магнитный нагрев.Во всех случаях модель спинового равновесия имеет более низкую температуру около R ₀ и более высокую температуру вне R ₀ по сравнению с моделью раскрутки. Температурный градиент за пределами R ₀ практически не зависит от магнитного нагрева и меньше, чем T R ^-3/4 во всех моделях.

Рис. 3

На рис. 4 показаны УФ-спектры для нескольких моделей магнитных дисков вдоль кривых спинового равновесия и вращения вверх.Хотя распределения температуры этих моделей более плоские, чем у устойчивых дисков, модельные потоки плохо соответствуют данным. Самые низкие модели (1 и 2) имеют почти правильный УФ-наклон, но УФ-потоки лежат в 1020 раз ниже наблюдений. Эти спектры аналогичны спектрам моделей DI и SS2 на рисунке 1. Прогнозируемые потоки достигают правильной светимости для 10 г с ^-1 (модели 7 и 10). У этих моделей более пологие УФ-наклоны, чем у моделей стационарного немагнитного диска при той же скорости аккреции, но они слишком синие по сравнению с наблюдениями.

Рис. 4

§3.4.

Другие модели намагниченных дисков

Наши результаты показывают, что модели магнитного нагрева не могут объяснить УФ-спектр GK Per при максимальном освещении. Прежде чем полностью отказаться от этой модели, мы рассмотрим, имеют ли другие способы обработки намагниченного диска больше шансов на воспроизведение наблюдений. Например, Mauche et al. (1990) ввели два дополнительных параметра для моделирования распределения магнитного шага по феноменологическим причинам. Модели без силы также по-разному трактуют магнитное напряжение и могут привести к улучшенному распределению температуры по сравнению с нашим выводом.

В исходной модели Гоша-Лэмба (1979a, 1979b) нарастание азимутальной составляющей поля определяется как

Магнитное поле изменяется в характерном временном масштабе повторного включения _d H / v _A, где v _A — это альфвеновская скорость, связанная с B , а <1 - числовой коэффициент пересоединения. Распределение равновесного поля равно

, где v _{A z} — альфвеновская скорость, соответствующая B _z.Следуя процедуре, аналогичной п. 3.2, крутящий момент на звезде равен

Радиус усечения диска R ₀ задается уравнением (3.9) с заменой A на

, где мы приняли давление газа и непрозрачность Крамерса для дисковой структуры (например, Франк и др., 1992). Для R _из/ R _c 20, спиновое равновесие достигается, когда R ₀/ R _c = 0.591, что указывает на то, что диск простирается дальше внутрь от радиуса коротации, чем наша нынешняя модель. Разница в распределении температуры диска становится наиболее значительной за пределами радиуса коротации. Отношение магнитного давления P _B к давлению газа P _g равно P _B/ P _{g 05 (/) ( R / R _c) ², поэтому магнитное рассеяние преобладает при R R _c.В этом регионе}

, что намного более плоское, чем привычный температурный профиль T _eff R ^-3/4. Этот результат особенно обнадеживает GK Per, о котором говорилось ранее. Однако мы не исследуем эту модель в дальнейшем из-за произвольного предписания для усиления азимутального поля. Динамическая структура внешней области с P _B> P _g также в значительной степени нефизична (Wang 1987).

Альтернативная модель требует, чтобы магнитосфера удовлетворяла бессиловому условию, т.е. Затем силовые линии магнитного поля непрерывно повторно соединяются, чтобы предотвратить рост магнитного напряжения внутри магнитосферы. Магнитное пересоединение, которое является механизмом потери поля, происходит в масштабе времени _* — _* для _*> и для _* <(Aly & Kuijpers 1990). Уравнение (3.6) показывает, что магнитный шаг должен быть ниже константы порядка единицы.Таким образом, мы можем описать эту модель, заменив / на константу _max O (1) и в знаменателе уравнения (3.6) на _* для R > R _c, где _*>. Результирующее выражение крутящего момента дает равновесное вращение при R ₀ = 0,950 R _c (Wang 1995). Для _max = / эта модель практически неотличима от нашей в области R < R _c.Распределение температуры диска для R > R _c также хорошо аппроксимируется нашей моделью.

Рентгеновское нагревание — наша последняя альтернатива для создания плоского температурного градиента в аккреционном диске GK Per. В этом механизме диск поглощает излучение от основания аккреционной колонны и, возможно, окружающей фотосферы белого карлика, что повышает местную температуру черного тела. Wade (1988) и Smak (1989) показывают, что этот процесс не важен для большинства CV, потому что диски малы, а излучение пограничного слоя имеет большой коэффициент разбавления в плоскости диска.Однако диск в GK Per в несколько раз больше, чем типичный CV-диск, и аккреционный столб легче освещает диск, чем пограничный слой.

Чтобы установить, что этот процесс жизнеспособен для GK Per, мы рассматриваем нагрев диска вблизи максимума во вспышке. Скорость аккреции тогда составляет 10 ¹⁹ г с ^-1 (например, Ким и др., 1992), что дает светимость 250 л на поверхности белого карлика. Для простоты мы предполагаем, что центральная звезда излучает эту яркость равномерно во всех направлениях, и параметризуем высоту фотосферы диска над средней плоскостью как H / R = 0.04 R ⁿ (см. Warner 1995; Kenyon & Hartmann 1987). Усеченный диск с параметрами, соответствующими GK Per, перехватывает 2% светимости аккреции для стандартного диска с n = 0,125; доля увеличивается до 6% для n = 0,25 и 19% для n = 0,5 (см. Kenyon & Hartmann 1987). Если диск излучает всю эту энергию в континууме, дополнительная светимость от рентгеновского нагрева составляет 550 L .Эта дополнительная светимость близка к полной УФ-светимости в максимуме, 20 L (Wu et al. 1989).

Этот расчет является чрезмерно упрощенным, поскольку он не учитывает геометрию аккреционной колонны или детали поглощения рентгеновских лучей в атмосфере диска. В стандартной геометрии магнитной аккреции газ, аккрецирующий на центральную звезду вдоль силовых линий магнитного поля, должен давать два эмиссионных кольца на широтах ± b , измеренных от звездного экватора (см. Patterson 1994 и ссылки в нем).Стоячие толчки образуются над каждым кольцом на высоте (например, Yi et al. 1992)

, где B _{*, 7} = B _*/10 ⁷ G и s ₀ — постоянная порядка единицы. Это приближение справедливо, даже когда магнитная ось не совмещена с осью вращения, хотя тогда кольца только частично заполнены излучением (Königl 1991; Hellier 1993). Эта высота мала по сравнению с радиусом звезды при высоких темпах аккреции,> 10 г с ^-1, и мы можем разумно аппроксимировать горячие точки аккреции как точку, смещенную от центра белого карлика.Тогда наши простые оценки аккреционной светимости, перехваченной диском, верны. Однако высота аккреционного скачка увеличивается по мере уменьшения и становится равной H _s R _* для 10 g s ^-1. Тогда мы не можем просто аппроксимировать горячие точки аккреции как точку, близкую к фотосфере белого карлика, что значительно усложняет наш расчет нагрева диска.

Непосредственный расчет рентгеновской обработки диском также затруднен.Предыдущие результаты показывают, что диск очень толстый оптически для жесткого рентгеновского излучения; это излучение нагревает диск, создавая дополнительное непрерывное и линейное излучение (Raymond 1993 и ссылки в нем). Модели Раймонда (1993) для Sco X-1 и других светящихся рентгеновских двойных систем показывают, что рентгеновские лучи проникают близко к фотосфере диска при малых радиусах диска, R 10 ⁸ 10 ⁹ см, где рассеяние электронов преобладающий источник непрозрачности. Эти радиусы диска излучают примерно как черные тела.Линейное излучение более важно при больших радиусах диска, R 10 ¹⁰ 10 ¹¹ см, где рентгеновская оптическая толщина превышает единицу значительно выше фотосферы диска. Выдающиеся эмиссионные континуумы H I Balmer и He I, He II также изменяют спектр черного тела внешнего диска в моделях Раймонда (1993).

Рентгеновское излучение в GK Per в 10 или более раз слабее, чем ожидалось от УФ-светимости, поэтому можно ожидать значительного EUV-нагрева диска. Proga et al.(1996) рассмотрели атмосферу красного гиганта, освещенную горячим белым карликом с T _eff = 2 × 10 ⁵ K, и показали, что атмосфера отражает большую часть падающего излучения в виде эмиссионных линий и сильного рекомбинационного континуума. . Освещенная атмосфера испускает 25% 50% падающего потока в виде непрерывного излучения для условий менее экстремальных, чем в GK Per. Таким образом, мы ожидаем большого вклада от излучения бальмеровского континуума H I, если аккреционная колонка излучает в основном в EUV.Это излучение значительно сгладит УФ-континуум по сравнению с моделями оптически толстых дисков (см. Ниже).

Чтобы лучше ограничить важность рентгеновского нагрева в GK Per, мы предполагаем, что точечный источник рентгеновского излучения освещает диск, фотосферная высота которого изменяется как R ⁿ. Поток рентгеновского нагрева на радиусе диска R составляет примерно

, где 1 — неопределенность эффективности рентгеновского излучения в центральном источнике (например,г., Франк и др. 1992) и f — эффективность поглощения рентгеновского излучения, которая учитывает альбедо рентгеновского излучения 0,3 и геометрию нагрева рентгеновского излучения. Коэффициент f также включает радиальное изменение площади проекции поверхности диска и, таким образом, медленно изменяется в зависимости от R (см. Ниже). Этот источник тепла доминирует над локально генерируемой энергией аккреции для радиусов диска:

Таким образом, нагрев начинает преобладать над аккрецией вблизи внешнего края диска в GK Per, R _из 1.5 × 10 ¹¹ см, для f 0,1. Тогда температурный профиль является промежуточным между T R ^-3/4 устойчивого диска и T R ^-1/2 пределом чистого диска для повторной обработки (см. Smak 1989; Kenyon & Hartmann 1987, и ссылки в нем). Для простоты мы моделируем F _X в качестве члена местного нагрева и вычисляем радиальный градиент температуры в приближении черного тела:

Несколько факторов усложняют прямой расчет f , необходимый для получения самосогласованного распределения температуры для диска, нагреваемого рентгеновскими лучами.В дополнение к геометрии аккреционной колонны, белый карлик защищает некоторые части диска от жесткого рентгеновского излучения, когда магнитные оси и оси вращения не совмещены. Если угол между этими двумя осями равен, радиус самого внутреннего диска, подвергнутого рентгеновскому излучению, составляет приблизительно

В GK Per, область рядом с радиусом усечения на R R _I 10 R _* экранирован на 6 °, что сопоставимо с углами смещения, измеренными в других CV (см. Hellier 1993 и ссылки в нем).

Мы вычисляем f для R > R _I, предполагая, что фотосфера диска поглощает и переизлучает падающие рентгеновские лучи с T _eff из уравнения (4.4). Мы принимаем рентгеновское альбедо 0,3 и вариацию толщины диска Шакура-Сюняева с радиусом H / R (Франк и др., 1992; Warner 1995) и оцениваем

для H /. R 1, где R ₁₀ = R /10 ¹⁰ см.В частности, для GK Per:

Отметим, что зависимость от в уравнении (4.6) очень слабая. Учитывая неопределенности, мы параметризуем рентгеновский нагрев как

, где f ₁₀ означает f = 2 × 10 при R = 10 ¹⁰ см. Это выражение восстанавливает уравнение (4.7) для n =.

Предыдущие исследования нагрева диска показывают, что плоские диски с n имеют распределение температуры, подобное устойчивому диску с T R ^-3/4 (Kenyon & Hartmann 1987).На рисунке 5 показаны распределения температуры для четырех комбинаций ( B _eff), которые лежат между линией спинового равновесия и линией увеличения скорости вращения в каждой из фигур на рисунке 2. На каждой панели наиболее плоское распределение температуры соответствует n = 1,2, средний до n = 0,6, а самый крутой до n = 0,3.

Рис. 5
На рис. 6 сравниваются спектры дисков с низкой скоростью рентгеновского нагрева ( n = 0,3) и дисков без рентгеновского нагрева.Дополнительная яркость нагретых дисков значительна, даже когда высота диска медленно увеличивается с радиусом, как в стандартных моделях гидростатических дисков. Однако модели с правильным наклоном ультрафиолетового излучения недостаточно освещены по сравнению с наблюдениями. Ультрафиолетовые отклонения более ярких дисков слишком синие по сравнению с данными. Согласие между моделями и данными увеличивается с увеличением n . На рис. 7 сравниваются спектры двух других модельных распределений температуры (модель 27 и модель 28) с наблюдениями GK Per.Обе модели соответствуют данным более 17503250 Å и вдвое превышают данные для более коротких длин волн. Обе модели предсказывают звездную величину V в пределах ± 0,3 звездной величины от наблюдаемой вблизи максимума. Модели с менее экстремальным нагревом также предсказывают наблюдаемое значение V , но не могут согласиться с данными УФ-излучения в столь большом диапазоне длин волн.
Рис.6 Рис.7
Хотя мы находим некоторое согласие между моделями и наблюдениями с рентгеновским нагревом, в результате высота диска сильно зависит от радиуса.Диск с n = 1.2 крайне вогнут и физически нереален. Предыдущие расчеты нагрева диска показывают, что диск, вероятно, поддерживает гидростатическое равновесие с n 0,30,5 (например, Kenyon & Hartmann 1987; Raymond 1993 и ссылки в них) и не может достигать n 0,5. Даже если диск n = 1,2 может быть получен в природе, внешний обод этого диска закрывает большую часть внутреннего диска для умеренных наклонов, i 45 °. Таким образом, данная модель диска, вероятно, не подходит для GK Per.
Наконец, мы рассматриваем простую модель оптически тонкого диска. Мы принимаем модель рентгеновского нагрева, описанную выше для n = 0,3, предполагаем, что рентгеновские фотоны ионизируют материал над фотосферой диска, и вычисляем рекомбинационный континуум для LTE-пластины водорода с оптической толщиной 3000 Å, ₃₀₀₀ 0,5. Мы принимаем температуру пластины 15000 К, что дает полную УФ-светимость 5 л , сравнимую с энергией аккреции, улавливаемой диском.Хотя эти параметры не самые лучшие для короны аккреционного диска в GK Per, этот расчет дает первое приближение к оптически тонкому излучению в модели нагрева. На рисунке 8 сравниваются спектры модели 8 спинового равновесия с рекомбинационным континуумом от короны аккреционного диска и без него. Континуум рекомбинации значительно сглаживает УФ-спектр, хотя прогнозируемый спектр оказывается ниже результатов наблюдений на всех длинах волн УФ-излучения. Этот результат чувствителен к принятым нами параметрам.Более горячие короны дают очень синие спектры; меньшие оптические глубины излучают слишком мало УФ-потока. Необходим более точный расчет, подобный трактовке Раймонда (1993), чтобы показать, может ли эта гипотеза подробно объяснить спектр.
Рис. 8
Мы исследовали несколько моделей аккреционных дисков, чтобы учесть наблюдаемый УФ-спектр GK Per. Этот спектр указывает на большой внутренний радиус диска и необычно ровное распределение температуры. Этим требованиям не удовлетворяет ни одна немагнитная модель стационарного диска или существующие модели дисковой нестабильности, которые в остальном успешно объясняют временные рамки повторяемости случайных вспышек карликовых новых GK Per.
Модели магнитных дисков также не могут объяснить УФ-спектр. Мы использовали данные для QPO и скорости замедления, чтобы ограничить внутренний радиус равновесной системы, и обнаружили, что и B _* ограничены узкой полосой с 36/ B 57. Магнитный момент значительно влияет на диск. Распределение температуры находится в верхней части этого диапазона и приводит к более мелким температурным законам, чем предсказывается для стандартных устойчивых дисков. Однако распределение температуры в нашей модели круче, чем необходимо для объяснения наблюдаемого УФ-спектра.
Модели с рентгеновским нагревом являются многообещающим механизмом для создания градиента температуры плоского диска в GK Per. Оптически толстые модели, которые поглощают и повторно обрабатывают рентгеновские лучи вблизи фотосферы диска, требуют значительной кривизны диска для воспроизведения УФ-спектра. Эти диски физически нереальны. Оптически тонкие модели могут объяснить УФ-спектр, если бальмеровское континуальное излучение доминирует в излучаемом спектре короны аккреционного диска. Наш пример на Рисунке 8 представляет благоприятный случай, когда диск + корона перехватывает 5% 10% светимости аккреции и остается достаточно холодным, чтобы излучать большую часть этой энергии на 2000–3000 Å.Для проверки жизнеспособности этого решения необходимы более подробные расчеты.
Модель нагрева имеет несколько последствий, которые можно непосредственно проверить наблюдением. Если большая часть континуума 2000–3000 Å представляет собой бальмеровское излучение HI, этот поток должен иметь большие вариации амплитуды, синхронизированные с рентгеновской кривой блеска. Паттерсон (1991) обнаружил устойчивые вариации на U с соответствующим периодом. Амплитуда этого изменения мала, 0,004 mag, по сравнению с амплитудой рентгеновского излучения.Наблюдения за эмиссией перед бальмеровским скачком позволили бы лучше проверить модель нагрева. Спектр оптических линий излучения является еще одним испытанием. Измерения потоков в линии H I через вспышку непосредственно ограничивают поток из бальмеровского континуума; Обнаружение периодических изменений потока в линиях, фазированных с периодом рентгеновского излучения, накладывает дополнительные ограничения на модель нагрева.
Даже если рентгеновское нагревание не объясняет УФ-спектр напрямую, это нагревание является важным вкладом в энергетический баланс самого диска.Наши оценки в § 4 показывают, что диск перехватывает 5% энергии аккреции, излучаемой материалом, ударяющимся о поверхность белого карлика. Эта энергия составляет значительную долю, 10% 20% светимости диска во вспышке и, вероятно, изменяет вертикальную температурную структуру диска. Этот нагрев может быть больше во время покоя, когда высота аккреционной ударной волны над белым карликом увеличивается (см. Уравнение [4.1]). Вертикальная структура температуры — важная особенность моделей нестабильности диска, которые вызывают вспышки, когда материал диска слишком холодный, чтобы излучать вязкую энергию, генерируемую локально (см. Kim et al.1992 и ссылки в нем). Таким образом, рентгеновское нагревание может изменить свойства поведения карликовых новых в этой системе.
Темпы аккреции, необходимые для наблюдаемого максимума УФ-излучения, превышают 10 ¹⁹ г с ^-1 и несовместимы с наблюдаемой рентгеновской светимостью. Наблюдаемая светимость в рентгеновских лучах ( L _X) подразумевает L R / GM <10 г с ^-1 (Исида и др. 1992; Нортон и др. 1988; Йи и др.1992; Yi 1994; Yi & Vishniac 1994) в рентгеновской магнитной аккреционной колонне. Рентгеновская светимость остается более чем на порядок выше, чем светимость в оптическом / УФ-диапазоне в состоянии покоя, что еще больше противоречит результатам расчетов нестабильности диска (Йи и др., 1992; Ким и др., 1992).
В аккреционной колонне с магнитными каналами (Франк и др., 1992) радиально свободно падающий материал сотрясается над фотосферой белого карлика. Сильно ионизированный материал в газе после удара излучает рентгеновское излучение через тормозное излучение.Из-за сильно анизотропной (комптоновской) геометрии рассеяния большинство фотонов движутся радиально наружу вдоль оси колонны и оказывают радиационное сопротивление падающему материалу. В результате температура рентгеновского излучения может быть существенно ниже, чем ожидаемая температура после удара 5 × 10 ⁸ К. Этот эффект становится значительным для больших и малых площадей поперечного сечения столба (Yi 1994; Yi & Vishniac 1994 ). Для типичных параметров, полученных из УФ-спектра и спина, отношение площади поперечного сечения колонки к площади поверхности белого карлика равно 0.06 s /10 g s, где s ₀ 1 — постоянная (Yi 1994). Радиационно-модифицированная температура после удара (рентгеновское излучение) падает ниже 10 ⁸ K, когда 4 × 10 ¹⁸ gs ^-1 для s ₀ 0,5 (Yi 1994; Yi & Vishniac 1994) . Рентгеновская температура продолжает падать по мере увеличения; тогда рентгеновская светимость намного меньше полной аккреционной светимости. Например, светимость в рентгеновских лучах для E > 2 кэВ при 4 × 10 г / с подразумевает видимое 6 × 10 ¹⁷ г / с ^-1.Предсказанные рентгеновские эмиссионные спектры (после фотоэлектрического поглощения), как правило, мало указывают на этот эффект (Yi & Vishniac 1994). Мы пришли к выводу, что темпы аккреции массы в УФ и оптическом диапазоне могут быть согласованы с наблюдаемой светимостью в рентгеновских лучах. Для этого эффекта требуется> 10 г / с, что согласуется с наблюдаемым УФ-излучением.
Наконец, объединение спектральной информации и улучшенных измерений крутящего момента может убедительно ограничить физические параметры, которые в значительной степени неизвестны.Точные измерения крутящего момента нарастания (спада) во время фазы подъема (спада) вспышки могут предоставить особенно ценную информацию о модели намагниченного аккреционного диска. Более надежные данные о QPO во время покоя и вспышки могут еще больше ограничить модель намагниченного аккреционного диска.
Мы благодарим Д. Прогу, Дж. Раймонда и Дж. Крейга Уиллера за полезные советы и обсуждения. И.Ю. благодарит за поддержку Фонд СУАМ. С. К. благодарит за поддержку грант НАСА NAG 5-1709.
Aly, J. J., & Kuijpers, J. 1990, A&A, 227, 473 Первое цитирование в статье | ADS
Анджелини, Л., & Вербунт, Ф. 1989, MNRAS, 238, 697 Первое цитирование в статье | Crossref | ADS
Бьянкини, А., & Саббадин, Ф. 1983, A&A, 54, 393 Первое упоминание в статье | ADS
Кэмпбелл, К. Г. 1992, Geophys. Astrophys. Fluid Dyn., 63, 179 Первое цитирование в статье | Crossref
Канниццо, Дж. К., & Кеньон, С. Дж. 1986, ApJ, 309, L43 Первое упоминание в статье | Crossref | ADS
Канниццо, Дж.K., & Mattei, J. A. 1992, ApJ, 401, 642 Первое цитирование в статье | Crossref | ADS
Крэмптон, Д., Коули, А. П., и Фишер, В. 1986, ApJ, 300, 788 Первое цитирование в статье | Crossref | ADS
Франк Дж., Кинг А. Р. и Рейн Д. 1992, Accretion Power in Astrophysics (Кембридж: Cambridge Univ. Press) Первое упоминание в статье
Гош, П., & Лэмб, Ф. К. 1979a, ApJ, 232, 259 Первое цитирование в статье | Crossref | ADS
. 1979b, ApJ, 234, 296 Первое цитирование в статье | Crossref | ADS
Хелье, К.1993, ПАСП, 105, 966 Первое цитирование в статье | IOPscience | ADS
Ishida, M., et al. 1992, МНРАС, 254, 647 Первое цитирование в статье | Crossref | ADS
Кеньон, С. Дж., & Хартманн, Л. 1987, ApJ, 323, 714 Первое цитирование в статье | Crossref | ADS
Кеньон, С. Дж., Йи, И., & Хартманн, Л. 1996, ApJ, 462, 439 Первое цитирование в статье | Crossref | ADS
Kim, S.-W., Wheeler, J. C., & Mineshige, S. 1992, ApJ, 384, 269 Первое цитирование в статье | Crossref | ADS
Кёнигль, А.1991, ApJ, 370, L39 Первое упоминание в статье | Crossref | ADS
la Dous, C. 1991, A&A, 252, 100 Первое цитирование в статье | ADS
Лэмб, Ф. К., Шибазаки, Н., Альпар, М. А., и Шахам, Дж. 1985, Nature, 317, 681 Первое цитирование в статье | Crossref | ADS
Li, J. 1996, ApJ, 456, 696 Первое цитирование в статье | Crossref | ADS
Мауч, К. У., Миллер, Г. С., Раймонд, Дж. К., и Лэмб, Ф. К. 1990, в Компактные двоичные системы с усилением аккреции, под ред. К. Мауч (Кембридж: Cambridge Univ.Press), 195 Первое цитирование в статье
Мазех Т., Таль Ю., Шавив Г., Брух А. и Бьюделл Р. 1985, A&A, 149, 470 Первое цитирование в статье | ADS
Nauenberg, M. 1972, ApJ, 175, 417 Первое цитирование в статье | Crossref | ADS
Нортон, А. Дж., И Ватсон, М. Г. 1989, MNRAS, 237, 715 Первое цитирование в статье | Crossref | ADS
Нортон, А. Дж., Уотсон, М. Г., и Кинг, А. Р. 1988, MNRAS, 231, 783 Первое цитирование в статье | Crossref | ADS
Паттерсон, Дж.1981, ApJS, 45, 517 Первое цитирование в статье | Crossref | ADS
. 1991, ПАСП, 103, 1149 Первое цитирование в статье | IOPscience | ADS
. 1994, PASP, 106, 209 Первое цитирование в статье | IOPscience | ADS
Proga, D., Kenyon, S.J., Raymond, J.C., & Mikoajewska, J. 1996, ApJ, 471, 930 Первое цитирование в статье | IOPscience | ADS
Raymond, J. C. 1993, ApJ, 412, 267 Первое цитирование в статье | Crossref | ADS
Риттер, Х. 1985, A&A, 148, 207 Первое цитирование в статье | ADS
Шу, Ф.H. 1992, Физика астрофизики, Vol. 2: Газовая динамика (Милл-Вэлли: Университетские научные книги) Первое упоминание в статье
Smak, J. 1989, Acta Astron., 39, 201 Первое упоминание в статье | ADS
. 1991, Acta Astron., 41, 269 Первое цитирование в статье | ADS
. 1993, Acta Astron., 43, 101 Первое цитирование в статье | ADS
Уэйд, Р. А. 1988, ApJ, 335, 394 Первое цитирование в статье | Crossref | ADS
Wang, Y. 1987, A&A, 183, 257 Первое цитирование в статье | ADS
.1995, ApJ, 449, L153 Первое упоминание в статье | ADS
Уорнер Б. 1985, в Cataclysmic Variables and Low Mass X-Ray Binaries, ed. D. Q. Lamb & J. Patterson (Dordrecht: Reidel), 269 Первое цитирование в статье | Crossref
. 1995, Катаклизмические переменные звезды (Кембридж: Cambridge Univ. Press) Первое упоминание в статье | Crossref
Уотсон, М. Г., Кинг, А. Р., и Осборн, Дж. 1985, MNRAS, 212, 917 Первое цитирование в статье | Crossref | ADS
Wu, C.-C., Et al. 1989, ApJ, 339, 443 Первое цитирование в статье | Crossref | ADS
Yi, I. 1994, ApJ, 422, 289 Первое цитирование в статье | Crossref | ADS
. 1995, ApJ, 442, 768 Первое цитирование в статье | Crossref | ADS
Йи, И., Ким, С.-В., Вишняк, Э. Т., и Уиллер, Дж. К. 1992, ApJ, 391, L25 Первое упоминание в статье | Crossref | ADS
Yi, I., & Vishniac, E. T. 1994, ApJ, 435, 829 Первое цитирование в статье | Crossref | ADS

Изображение целиком (39кб) | Обсуждение в тексте
РИС.1.Ультрафиолетовые спектры двух моделей стационарного диска и модели Kim et al. (1992) модель дисковой нестабильности (см. Текст). Заштрихованные кружки представляют собой уменьшенные потоки IUE для спектров, полученных в максимуме во время вспышки (SWP 13497 и LWR 10143 15 марта 1981 г .; Wu et al. 1989). Для наклонов и > 45 ° эти модели не могут одновременно соответствовать спектральному наклону и уровню потока.

Изображение целиком (53кб) | Обсуждение в тексте
РИС. 2. Магнитное поле [ B _{eff, 7} = (/) ^1/2 B _*/10 ⁷ G] скорость аккреции массы = / 10 г / с пространство параметров.Длинная пунктирная линия соответствует наблюдаемому периоду QPO P _QPO = 400 с в модели частоты биений. Короткая пунктирная линия соответствует крутящему моменту раскрутки, полученному в Ishida et al. (1992). Пунктирная линия соответствует спиновому равновесию. Пространство параметров над линией спинового равновесия в области спина вниз исключено из наблюдаемых периодов спина. Для стандартной модели намагниченного аккреционного диска рассматриваются десять моделей, отмеченных цифрами. Соответствующие этим моделям распределения температуры показаны на рис.3. Модели под номером 1128 представляют собой модели с подогревом рентгеновским излучением, показанные на различных других рисунках.

Изображение целиком (70кб) | Обсуждение в тексте
РИС. 3. Распределение температуры для 10 моделей на рис. 1. Распределение температуры диска задается темпом аккреции массы и нагревом магнитного момента. На каждой панели сплошная линия соответствует раскрутке вверх, а пунктирная линия — спиновому равновесию. Более высокие магнитные поля для спинового равновесия повышают температуру диска за счет нагрева магнитным моментом и смещают максимум температуры диска в сторону больших радиусов.

Изображение целиком (42кб) | Обсуждение в тексте
РИС. 4. УФ-спектры некоторых моделей спинового равновесия и спин-вверх, показанных на рис.

Изображение целиком (73кб) | Обсуждение в тексте
РИС. 5. Распределение температуры диска для моделей с рентгеновским нагревом. Все модели имеют небольшую раскрутку, допускаемую существующими данными. Параметры показаны на каждой панели. На каждой панели показаны три разные модели рентгеновского нагрева ( сплошной линия , n = 1.2; пунктирная линия , n = 0,6; штриховая линия , n = 0,3). Расположение моделей на рис. 2 обозначено номерами моделей 1122.

Изображение целиком (45кб) | Обсуждение в тексте
РИС. 6. Сравнение спектров дисков с малым рентгеновским нагревом ( n = 0,3) и дисков без рентгеновского нагрева. Номера моделей такие же, как на рис.2.

Изображение целиком (33кб) | Обсуждение в тексте
РИС.7. УФ-спектры двух моделей с высоким рентгеновским нагревом 27 ( n = 1,3) и 28 ( n = 1,4). Эти хорошие результаты обусловлены очень ровным распределением температуры в результате большой скорости нагрева рентгеновскими лучами, как описано в тексте.

Изображение целиком (33кб) | Обсуждение в тексте
РИС. 8. Сравнение спектров модели спинового равновесия 8 ( n = 0,3) с дополнительным континуумом от короны простого аккреционного диска и без него. Модели с континуумом рекомбинации соответствуют данным, но являются неопределенными, как описано в тексте.
Толли Эпштейн, доктор медицины | Детский аллерголог и иммунолог Центральная Индиана
Д-р Эпштейн сертифицирована в области детской и взрослой аллергии и иммунологии и занимается клинической практикой с 2010 года. Она является доцентом медицины в Университете Цинциннати и Мэрианском университете. Она была главным исследователем по исследовательским грантам, спонсируемым Национальными институтами здравоохранения, и в течение последних 7 лет работала в качестве главного исследователя по безопасности вакцин против аллергенов.
Доктор Эпштейн завершила стажировку в области детской и взрослой аллергии и иммунологии в Университете Цинциннати и детской больнице Цинциннати. Она закончила резидентуру по внутренним болезням в Вашингтонском университете в Сент-Луисе и получила медицинскую степень и степень бакалавра в Университете Индианы по специальностям биология и испанский язык.
«Мои клинические интересы включают широкий спектр аллергических и иммунологических заболеваний, включая астму, ринит, лекарственную аллергию, иммунную недостаточность и аллергические кожные заболевания.”
Учитывая ее опыт, она работает в нескольких национальных комитетах Американской академии аллергии, астмы и иммунологии. Она опубликовала работы, связанные с обеспечением безопасности вакцин против аллергенов, воздействием на них в детстве и развитием аллергии, лечением ангионевротического отека и лечением астмы.
«Мы с мужем и трое наших детей рады вернуться к нашим корням в Индианаполисе».
Учебник:
Толли Э.Г. Эпштейн и Шармили М. Ньенхейс. Опубликовано Springer, 2019
Статьи: https://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed/?term=tolly+epstein
[] 1. Наблюдательное исследование подкожной иммунотерапии AAAAI / ACAAI (2013-2017): летальные исходы, инфекции, отсроченные реакции и использование аутоинъекторов адреналина.
Эпштейн Т.Г., Лисс Г.М., Берендтс К.М., Бернштейн Д.И.
J Allergy Clin Immunol Pract. 2019 июль — август; 7 (6): 1996-2003.e1. DOI: 10.1016 / j.jaip.2019.01.058. Epub 2019 15 февраля
PMID:
30776526
[] 2. Требуются ли корректировки дозы иммунотерапии аллергенами для местных реакций, пиков сезона или перерывов в лечении?
Эпштейн Т.Э., Танкерсли МС.
J Allergy Clin Immunol Pract. 2017 сентябрь — октябрь; 5 (5): 1227-1233. DOI: 10.1016 / j.jaip.2017.04.022. Epub 2017 12 июля. Обзор. Рефератов нет.
PMID:
28709818
[] 3.Оценка риска инфекции, связанной с подкожной иммунотерапией аллергенами: Американская академия аллергии, астмы и иммунологии и Национальное надзорное исследование аллергенной иммунотерапии Американского колледжа аллергии, астмы и иммунологии, 2014-2015 гг.
Эпштейн Т.Г., Лисс Г.М., Мерфи-Берендтс К., Бернштейн Д.И.
Ann Allergy Asthma Immunol. 2017 Апрель; 118 (4): 511-512. DOI: 10.1016 / j.anai.2017.01.012. Epub 2017 1 марта. Рефератов нет.
PMID:
28259390
[] 4. Текущие данные по безопасности и практическим соображениям по применению сублингвальной аллергенной иммунотерапии (SLIT) в Соединенных Штатах.
Epstein TG, Calabria C, Cox LS, Dreborg S.
J Allergy Clin Immunol Pract.2017 Янв — Февраль; 5 (1): 34-40.e2. DOI: 10.1016 / j.jaip.2016.09.017. Epub 2016 1 ноября. Обзор.
PMID:
27815065
[] 5. Факторы риска смертельных и нефатальных реакций на подкожную иммунотерапию: Национальное надзорное исследование иммунотерапии аллергенами (2008-2013).
Эпштейн Т.Г., Лисс Г.М., Мерфи-Берендтс К., Бернштейн Д.И.
Ann Allergy Asthma Immunol. 2016 апр; 116 (4): 354-359.e2. DOI: 10.1016 / j.anai.2016.02.001. Epub 2016 3 марта
PMID:
26948485
[] 6.Ассоциация эозинофильного эзофагита и гипертрофической кардиомиопатии.
Дэвис Б.П., Эпштейн Т., Коттян Л., Амин П., Мартин Л.Дж., Мэддокс А., Коллинз М.Х., Шерилл Д.Д., Абония Дж.П., Ротенберг М.Э.
J Allergy Clin Immunol. 2016 Март; 137 (3): 934-6.e5. DOI: 10.1016 / j.jaci.2015.08.026. Epub 2015 5 октября. Обзор. Рефератов нет.
PMID:
26441228
[] 7. Важные предикторы плохого качества жизни у пожилых астматиков.
Каннан Дж. А., Бернштейн Д. И., Бернштейн С. К., Райан П. Х., Бернштейн Дж. А., Вильяреал М. С., Смит А. М., Ленц П. Н., Эпштейн Т. Г..
Ann Allergy Asthma Immunol. 2015 сентябрь; 115 (3): 198-204. DOI: 10.1016 / j.anai.2015.06.021. Epub 2015 21 июля
PMID:
26208758
[] 8.Оптимальные предикторы детской астмы: постоянное хрипы или прогнозный индекс астмы?
Амин П., Левин Л., Эпштейн Т., Райан П., ЛеМастерс Дж., Хурана Херши Дж., Репонен Т., Виллареал М., Локки Дж., Бернштейн Д.И.
J Allergy Clin Immunol Pract. 2014 ноябрь-декабрь; 2 (6): 709-15. DOI: 10.1016 / j.jaip.2014.08.009.Epub 2014 6 ноября
PMID:
25439361
[] 9. Эпиднадзорное исследование подкожной иммунотерапии AAAAI / ACAAI, 2008-2012 гг .: обновленная информация о системных аллергических реакциях со смертельным исходом и без него.
Эпштейн Т.Г., Лисс Г.М., Мерфи-Берендтс К., Бернштейн Д.И.
J Allergy Clin Immunol Pract. 2014 март-апрель; 2 (2): 161-7. DOI: 10.1016 / j.jaip.2014.01.004.
PMID:
24607043
[] 10. Хроническое загрязнение дорожного движения связано с эозинофильным, но не нейтрофильным воспалением у пожилых астматиков.
Эпштейн Т.Г., Кесавалу Б., Бернштейн К.К., Райан П.Х., Бернштейн Д.А., Циммерманн Н., Ламмус З., Вильярреал М.С., Смит А.М., Ленц PH, Бернштейн Д.И.
J Asthma. 2013 ноя; 50 (9): 983-9. DOI: 10.3109 / 02770903.2013.832293. Epub 2013 1 октября
PMID:
23931679
[] 11. Безопасность иммунотерапии: что мы узнали из эпиднадзора?
Каннан Дж. А., Эпштейн Т. Г..
Curr Allergy Asthma Rep.2013 августа; 13 (4): 381-8. DOI: 10.1007 / s11882-013-0353-0.Обзор.
PMID:
23636820
[] 12. Надзорное исследование подкожной иммунотерапии AAAAI и ACAAI, год 3: какие методы влияют на риск системных реакций?
Эпштейн Т.Г., Лисс Г.М., Мерфи-Берендтс К., Бернштейн Д.И.
Ann Allergy Asthma Immunol. 2013 Апрель; 110 (4): 274-8, 278.e1. DOI: 10.1016 / j.anai.2013.01.015. Epub 2013 21 февраля
PMID:
23535092
[] 13. Плохой контроль астмы и воздействие загрязнителей дорожного движения и ожирение у пожилых людей.
Эпштейн Т.Г., Райан PH, ЛеМастерс Г.К., Бернштейн К.К., Левин Л.С., Бернштейн Д.А., Вильярреал М.С., Бернштейн Д.И.
Ann Allergy Asthma Immunol. 2012 июн; 108 (6): 423-428.e2. DOI: 10.1016 / j.anai.2012.04.009. Epub 2012 1 мая
PMID:
22626595
[] 14. Генетические вариации в низком содержании белка 2B, богатого пролином, в качестве предиктора астмы у детей с экземой.
Эпштейн Т.Г., ЛеМастерс Г.К., Бернштейн Д.И., Эриксен М.Б., Мартин Л.Дж., Райан PH, Бьяджини Майерс Дж.М., Бутш Ковачич М.С., Линдси М.А., Хе Х., Репонен Т., Вильярреал М.С., Локки Дж.
Ann Allergy Asthma Immunol. 2012 Март; 108 (3): 145-50. DOI: 10.1016 / j.anai.2012.01.004.
PMID:
22374195
[] 15. Системные реакции с немедленным и отсроченным началом после подкожных инъекций иммунотерапии: надзорное исследование подкожной иммунотерапии ACAAI / AAAAI: год 2.
Эпштейн Т.Г., Лисс Г.М., Мерфи-Берендтс К., Бернштейн Д.И.
Ann Allergy Asthma Immunol. 2011 ноябрь; 107 (5): 426-431.e1. DOI: 10.1016 / j.anai.2011.05.020. Epub 2011 17 июня.
PMID:
22018614
[] 16. Системные реакции на подкожную иммунотерапию аллергенами.
Бернштейн Д.И., Эпштейн Т.
Immunol Allergy Clin North Am. 2011 Май; 31 (2): 241-9, viii-ix. DOI: 10.1016 / j.iac.2011.02.007. Обзор.
PMID:
21530817
[] 17. Факторы, связанные с тяжелыми и легкими системными реакциями, связанными с иммунотерапией: референтное исследование.
Лисс Г.М., Мерфи-Берендтс К., Эпштейн Т., Бернштейн Д.И.
J Allergy Clin Immunol. 2011 Май; 127 (5): 1298-300. DOI: 10.1016 / j.jaci.2010.12.1086. Epub 2011 18 февраля. Рефератов нет.
PMID:
21315434
[] 18. Противодействие влиянию владения кошкой и собакой и аллергической сенсибилизации на экзему в когорте детей с атопическим рождением.
Эпштейн Т.Г., Бернштейн Д.И., Левин Л., Хурана Херши Г.К., Райан П.Х., Репонен Т., Вильяреал М., Локки Дж. Э., Лемастерс Г.К.
J Pediatr. 2011 Февраль; 158 (2): 265-71.e1-5. DOI: 10.1016 / j.jpeds.2010.07.026.
PMID:
20884006
[] 19. Наблюдение за системными реакциями на подкожные инъекции иммунотерапии: результаты первого года совместного исследования ACAAI и AAAAI.
Бернштейн Д.И., Эпштейн Т., Мерфи-Берендтс К., Лисс Г.М.
Ann Allergy Asthma Immunol. 2010 июн; 104 (6): 530-5. DOI: 10.1016 / j.anai.2010.04.008.
PMID:
20568387
[] 20. Генетические факторы и факторы риска окружающей среды для развития детской экземы и аллергической сенсибилизации в когорте CCAAPS.
Бьяджини Майерс Дж. М., Ван Н., Лемастерс Г. К., Бернштейн Д. И., Эпштейн Т. Г., Линдси М. А., Эриксен М. Б., Чакраборти Р., Райан П. Х., Вильярреал М. С., Беркл Дж. В., Локки Дж. Э., Репонен Т., Хурана Херши Г. К..
J Invest Dermatol. 2010 февраль; 130 (2): 430-7. DOI: 10.1038 / jid.2009.300. Epub 2009 17 сентября
PMID:
19759553
[] 21.

Ст. 317.1 ГК РФ с Комментариями 2020-2021 года (новая редакция с последними изменениями)

Комментарий к Ст. 317.1 ГК РФ

Новая редакция ст. 317.1 ГК РФ

Статья 317. Валюта денежных обязательств

Комментарий к ст. 317 ГК РФ

Судебная практика по статье 317 ГК РФ

Статья 317.1 ГК РФ. Проценты по денежному обязательству

Комментарии к статье 317.1 ГК РФ, судебная практика применения

последние изменения и поправки, судебная практика

Комментарий к Ст. 317.1 Гражданского кодекса РФ

изменения в ст 317.1 ГК РФ

Статья 317 ГК РФ с комментариями — Валюта денежных обязательств

Комментарий к статье 317 Гражданского Кодекса РФ

Congress.gov | Библиотека Конгресса

S.317 — 117-й Конгресс (2021-2022): Качественный уход за жильцами и работниками домов престарелых во время COVID – 19 Act | Congress.gov

Ультрафиолетовое и рентгеновское излучение от GK Per

РЕФЕРАТ

СНОСКИ

§3.1.

§3.2.

§3.3.

§3.4.

Толли Эпштейн, доктор медицины | Детский аллерголог и иммунолог Центральная Индиана

Оставить комментарий Отменить ответ